Banda prohibida

La banda prohibida, brecha de bandas[1] o brecha energética (en inglés bandgap), en la física del estado sólido y otros campos relacionados, es la diferencia de energía entre la parte superior de la banda de valencia y la parte inferior de la banda de conducción. Esta cantidad se encuentra presente en aislantes y semiconductores, su predicción puede llegar a ser un reto para muchos de los métodos teóricos relacionados con la teoría de bandas.[2]

Estructura de banda semiconductora.

Estructura de bandas en un semiconductor.
Véase conducción eléctrica y semiconductor para una descripción más detallada de la estructura de bandas.

La banda prohibida es una de las primordiales contribuciones en el campo de la mecánica cuántica.

La conductividad eléctrica de un semiconductor intrínseco (puro) depende en gran medida de la anchura del gap. Los únicos portadores útiles para conducir son los electrones que tienen suficiente energía térmica para poder saltar la banda prohibida, la cual se define como la diferencia de energía entre la banda de conducción y la banda de valencia. La probabilidad de que un estado de energía $E_{0}$ esté ocupado por un electrón se calcula mediante las estadísticas de Fermi-Dirac. Una aproximación, la de Maxwell-Boltzmann, es válida también si se cumple $E_{0}>>E_{F}$ , donde $E_{F}$ es el nivel de Fermi. La aproximación de Maxwell-Boltzmann viene dada por:

e^{\left({\frac {-E_{g}}{kT}}\right)}

donde:

e es la función exponencial

E_g es la energía de banda prohibida

k es la constante de Boltzmann

T es la temperatura

La conductividad es un efecto no deseado, y los materiales con un ancho de banda prohibida mayor ofrecen un mejor comportamiento. En los fotodiodos de infrarrojos se usa un gap pequeño para permitir la detección de fotones de baja energía.

Información general

"El intervalo de banda es la cantidad mínima de energía necesaria para un electrón de liberarse de su estado de enlace.
Cuando se cumple la energía de banda prohibida, el electrón es excitado a un estado libre, y por lo tanto puede participar en la conducción.
La brecha de banda determina la cantidad de energía que se necesita para la conducción, así como la cantidad de energía que se genera.
Un agujero se crea donde el electrón estaba obligado anteriormente. Este agujero también participa en la conducción."[3]

Banda prohibida superconductora

La banda prohibida superconductora Δ, a veces conocida como gap superconductor, a pesar de su nombre, no está relacionada con la banda prohibida de semiconductores y aislantes, sino con la energía necesaria para romper el "enlace" que une a dos electrones que están formando un par de Cooper (mientras que cuando un electrón se encuentra en el estado normal, su energía cinética puede ser modificada una cantidad arbitrariamente pequeña). Si la energía aplicada es inferior a 2Δ (el doble, debido a que un par se compone de dos electrones, y la banda prohibida se refiere a la energía por electrón), no es posible romper el par, y por lo tanto se puede decir que "no sucede nada" (es decir, los electrones no absorberán fonones cuya energía sea inferior a dicha cantidad).

Más concretamente, la banda prohibida superconductora es la energía por electrón entre el estado fundamental superconductor y el primer estado excitado.

La banda prohibida es máxima en el cero absoluto, y va disminuyendo a medida que aumenta la temperatura, hasta anularse cuando se alcanza la temperatura crítica (es decir, cuando la muestra deja de ser superconductora debido a que la energía de enlace del par de Cooper es mayor que cero).

"La banda prohibida de un semiconductor es la energía mínima necesaria para excitar un electrón desde su estado ligado a un estado libre que le permita participar en la conducción. La estructura de bandas de un semiconductor da la energía de los electrones en el eje Y se llama un "diagrama de banda". El menor nivel de energía de un semiconductor se denomina "banda de valencia" (EV) y el nivel de energía en el que un electrón puede ser considerado libre se llama "banda de conducción" (EC). La banda prohibida (EG) es la diferencia de energía entre el estado ligado y el estado libre, entre la banda de valencia y la banda de conducción. Por lo tanto, la banda prohibida es la energía mínima necesaria para excitar el electrón de manera que pueda participar en la conducción."[3]

La ecuación de la banda prohibida

La teoría BCS llega, aplicando la física cuántica, a una importante ecuación que desenvuelve un papel central en dicha teoría, y se suele conocer como ecuación de la banda prohibida o bien ecuación del gap:

{\frac {1}{V}}={\frac {1}{2}}\sum _{k}{\frac {\tanh {({\sqrt {\epsilon _{k}^{2}+\Delta ^{2}}}/2k_{B}T)}}{\sqrt {\epsilon _{k}^{2}+\Delta ^{2}}}}

donde k_B es la constante de Boltzmann, ε_k es la energía cinética sobre el nivel de Fermi y V es el potencial de interacción entre los electrones del par de Cooper (que en la aproximación propuesta por Cooper es constante siempre que trabajemos cerca del nivel de Fermi, y nula cuando estemos fuera).

Lo que queremos es obtener el valor de la banda prohibida en función de la temperatura, es decir Δ = Δ(T), dado que de esta manera podríamos poner las propiedades que dependen de la banda prohibida en función de la temperatura (lo cual es importante, porque a la hora de realizar experimentos la temperatura será la variable independiente, cosa que no podemos hacer con la Δ). La ecuación es demasiado complicada como para obtener el valor exacto de Δ, pero se puede calcular numéricamente con programas informáticos convirtiendo el sumatorio en una integral. De esta manera, se obtiene una curva con las siguientes propiedades:

Cuando T ~ 0, la energía de la banda prohibida es prácticamente constante (su tangente es horizontal en ese punto), tal que Δ(T) es aproximadamente igual a Δ(0),
Cuando T ~ T_c, Δ(T) decrece rápidamente tal que tiene aproximadamente la forma de

{\frac {\Delta (T)}{\Delta (0)}}\approx 1.74{\sqrt {1-{\frac {T}{T_{c}}}}}

(Más abajo, en la sección Enlaces externos hay un enlace a la página de HyperPhysics que contiene un gráfico con la forma de Δ = Δ(T)).

Gracias a la ecuación de la banda prohibida es posible calcular muchas cantidades termodinámicas en superconductores como la entropía, el calor específico, la energía interna o la energía libre en función de la temperatura, lo cual es fundamental para predecir resultados experimentales.

Lista de bandas prohibidas

En la siguiente tabla aparecen bandas prohibidas de diversos semiconductores (no confundir con la banda prohibida superconductora también mencionada):

Material	Símbolo	Band gap (eV) 300K	Referencia
Silicio	Si	1.11	[4]
Germanio	Ge	0.66	[4]
Carburo de silicio	SiC	2.86	[4]
Fosfuro de aluminio	AlP	2.45	[4]
Arseniuro de aluminio	AlAs	2.16	[4]
Antimoniuro de aluminio	AlSb	1.6	[4]
Nitruro de aluminio	AlN	6.3
Diamante	C	5.5
Fosfuro de galio (III)	GaP	2.26	[4]
Arseniuro de galio	GaAs	1.43	[4]
Nitruro de galio (III)	GaN	3.4	[4]
Sulfuro de galio (II)	GaS	2.5 (@ 295 K)
Antimoniuro de galio	GaSb	0.7	[4]
Nitruro de indio (III)	InN	0.7	[5]
Fosfuro de indio (III)	InP	1.35	[4]
Arseniuro de indio (III)	InAs	0.36	[4]
Óxido de cinc	ZnO	3.37
Sulfuro de cinc	ZnS	3.6	[4]
Seleniuro de cinc	ZnSe	2.7	[4]
Telururo de cinc	ZnTe	2.25	[4]
Sulfuro de cadmio	CdS	2.42	[4]
Seleniuro de cadmio	CdSe	1.73	[4]
Telururo de cadmio	CdTe	1.49	[6]
Sulfuro de plomo (II)	PbS	0.37	[4]
Seleniuro de plomo (II)	PbSe	0.27	[4]
Telururo de plomo (II)	PbTe	0.29	[4]
Óxido de cobre (I)	Cu₂O	2.17	[7]

Véase también

Referencias

«Copia archivada». Archivado desde el original el 11 de abril de 2014. Consultado el 20 de febrero de 2014.
Alejandra M. Navarrete‐López, Marcos Rivera‐Almazo, Jorge Garza, Rubicelia Vargas. Importance of one‐parameter hybrid exchange‐correlation functionals in band gaps of transition metal and metalloid oxides. Theoretical Chemistry Accounts 137, 36 (2018)
«Banda Prohibida | PVEducation». www.pveducation.org. Consultado el 2 de diciembre de 2019.
Streetman, Ben G.; Sanjay Banerjee (2000). Solid State electronic Devices (5th edition edición). Nueva Jersey: Prentice Hall. pp. 524. ISBN 0-13-025538-6.
J. Wu, W. Walukiewicz, H. Lu, W. Schaff, et. al.; Unusual Properties of the Fundamental Bandgap of InN; Appl. Phys. Lett., 80, 3967 (2002).
Madelung, Otfried (1996). Semiconductors - Basic Data (2nd rev. ed. edición). Berlin Heidelberg New York: Springer-Verlag. ISBN 3-540-60883-4.
R. J. Elliott, Phys. Rev. 124, 340 (1961).

Enlaces externos

«Energy Gap in Superconductors as a Function of Temperature», sección de una página de HyperPhysics donde aparece un gráfico que muestra la relación entre la banda prohibida superconductora y la temperatura (tanto la curva predicha por la teoría BCS, como los valores experimentales para el tantalio, el estaño y el niobio) (en inglés), accedida el 27 de mayo de 2008.
Teoría de Bandas: Conductores, aisladores y semiconductores

Datos: Q806352
Multimedia: Bandgap comparisons / Q806352

Este artículo ha sido escrito por Wikipedia. El texto está disponible bajo la licencia Creative Commons - Atribución - CompartirIgual. Pueden aplicarse cláusulas adicionales a los archivos multimedia.

[1] «Copia archivada». Archivado desde el original el 11 de abril de 2014. Consultado el 20 de febrero de 2014.

[2] Alejandra M. Navarrete‐López, Marcos Rivera‐Almazo, Jorge Garza, Rubicelia Vargas. Importance of one‐parameter hybrid exchange‐correlation functionals in band gaps of transition metal and metalloid oxides. Theoretical Chemistry Accounts 137, 36 (2018)

[PVE-3] «Banda Prohibida | PVEducation». www.pveducation.org. Consultado el 2 de diciembre de 2019.

[Streetman-4] Streetman, Ben G.; Sanjay Banerjee (2000). Solid State electronic Devices (5th edition edición). Nueva Jersey: Prentice Hall. pp. 524. ISBN 0-13-025538-6.

[Wu-5] J. Wu, W. Walukiewicz, H. Lu, W. Schaff, et. al.; Unusual Properties of the Fundamental Bandgap of InN; Appl. Phys. Lett., 80, 3967 (2002).

[Madelung-6] Madelung, Otfried (1996). Semiconductors - Basic Data (2nd rev. ed. edición). Berlin Heidelberg New York: Springer-Verlag. ISBN 3-540-60883-4.

[Elliot-7] R. J. Elliott, Phys. Rev. 124, 340 (1961).