Hiperón

Los hiperones son cualquier barión que contiene uno o más quarks strange, pero no los quarks charm, top o bottom (a diferencia, por ejemplo, de los protones y neutrones, compuestos solo por quarks up y down, mucho más ligeros). Los hiperones son altamente inestables y en fracciones de segundo se descomponen en bariones más estables como protones, neutrones o piones.

Clasificación

Partículas elementales

Fermión

Hadrón

Barión

Hiperón

El término «hiperón» fue inventado por Louis Leprince-Ringuet en 1953, para indicar partículas más pesadas que un nucleón.

Un sistema ligado de hiperones y nucleones (protones y neutrones) forma un hipernúcleo,[1] cuyos tiempos de vida medios son similares a los de los hiperones (del orden de 10^-10s).

Tabla de hiperones

_{Tomado de la tabla de partículas}

Estos son algunos de los hiperones, junto con sus desintegraciones hacia hadrones más ligeros

Partícula	Símbolo	Quarks	Spin	Masa en reposo (MeV/c²)	S	C	B	Vida media (s)	Desintegraciones más importantes
Xi neutra	$\mathrm {\Xi ^{0}} \,\!$	$\mathrm {uss} \,\!$	${\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}$	1.314,83	−2	0	0	2,90·10^-10	${\begin{matrix}{}_{\Xi ^{0}\,\rightarrow \,\Lambda ^{0}+\pi ^{0}}&{}_{99,52\%}\\{}_{\Xi ^{0}\,\rightarrow \,\Sigma ^{0}+\gamma }&{}_{0,33\%}\end{matrix}}$
Xi negativa	$\mathrm {\Xi ^{-}} \,\!$	$\mathrm {dss} \,\!$	${\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}$	1.321,31	−2	0	0	1,64·10^-10	${\begin{matrix}{}_{\Xi ^{-}\,\rightarrow \,\Lambda ^{0}+\pi ^{-}}&{}_{99,88\%}\end{matrix}}$
Omega	$\mathrm {\Omega ^{-}} \,\!$	$\mathrm {sss} \,\!$	${\begin{matrix}{\frac {3}{2}}\end{matrix}}$	1.672,45	−3	0	0	8,21·10^-11	${\begin{matrix}{}_{\Omega ^{-}\,\rightarrow \,\Lambda ^{0}+K^{-}}&{}_{67,8\%}\\{}_{\Omega ^{-}\,\rightarrow \,\Xi ^{0}+\pi ^{-}}&{}_{23,6\%}\\\end{matrix}}$
Omega encantada	$\mathrm {\Omega _{c}^{0}} \,\!$	$\mathrm {ssc} \,\!$	${\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}$	2.697,5	−2	+1	0	6,90·10^-14	${\begin{matrix}{}_{\Omega _{c}^{0}\,\rightarrow \,\Sigma ^{+}+K^{-}+K^{-}+\pi ^{+}}&{}_{??\,\%}\\{}_{\Omega _{c}^{0}\,\rightarrow \,\Xi ^{0}+K^{-}+\pi ^{+}}&{}_{??\,\%}\\\end{matrix}}$
Xi positiva encantada	$\mathrm {\Xi _{c}^{+}} \,\!$	$\mathrm {usc} \,\!$	${\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}$	2.468	−1	+1	0	4,42·10^-13	${\begin{matrix}{}_{\Xi _{c}^{+}\,\rightarrow \,\Xi ^{0}+\pi ^{+}+\pi ^{0}}&{}_{??\,\%}\\{}_{\Xi _{c}^{+}\,\rightarrow \,\Xi ^{0}+e^{+}+\nu _{e}}&{}_{??\,\%}\\\end{matrix}}$
Xi neutra encantada	$\mathrm {\Xi _{c}^{0}} \,\!$	$\mathrm {dsc} \,\!$	${\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}$	2.471	−1	+1	0	1,12·10^-13	${\begin{matrix}{}_{\Xi _{c}^{0}\,\rightarrow \,p+K^{-}+K^{-}+\pi ^{+}}&{}_{??\,\%}\\{}_{\Xi _{c}^{0}\,\rightarrow \,\Lambda ^{0}+K_{S}^{0}}&{}_{??\,\%}\\\end{matrix}}$
Lambda encantada	$\mathrm {\Lambda _{c}^{+}} \,\!$	$\mathrm {udc} \,\!$	${\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}$	2.284,9	0	+1	0	2,00·10^-13	${\begin{matrix}{}_{\Lambda _{c}^{+}\,\rightarrow \,p+K^{-}+\pi ^{+}}&{}_{??\,\%}\\{}_{\Lambda _{c}^{+}\,\rightarrow \,p+{\bar {K^{0}}}+\pi ^{0}}&{}_{??\,\%}\\\end{matrix}}$
Xi doble encantada	$\mathrm {\Xi _{cc}^{+}} \,\!$	$\mathrm {dcc} \,\!$	${\begin{matrix}?\end{matrix}}$	3.519	0	+2	0	<3,30·10^-14	---
Lambda inferior	$\mathrm {\Lambda _{b}^{0}} \,\!$	$\mathrm {udb} \,\!$	${\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}$	5.624	0	0	−1	1,23·10^-12	${\begin{matrix}{}_{\Lambda _{b}^{0}\,\rightarrow \,p+D^{0}+\pi ^{-}}&{}_{??\,\%}\\{}_{\Lambda _{b}^{0}\,\rightarrow \,\Lambda _{c}^{+}+\pi ^{-}}&{}_{??\,\%}\\\end{matrix}}$

Véase también

Notas y referencias

Annual Review of Nuclear and Particle Science Vol. 28: 1-32 (December 1978).

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Datos: Q626719

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[1] Annual Review of Nuclear and Particle Science Vol. 28: 1-32 (December 1978).