Aproximación de Wien

Esta ley fue propuesta por Wilhelm Wien en 1896.

Con base en las investigaciones experimentales de Josef Stefan y la derivación termodinámica de Ludwig Boltzmann, se conoció que la potencia radiante emitida térmicamente por un cuerpo negro con la temperatura absoluta (${\displaystyle T}$) aumenta con la cuarta potencia de la temperatura (ley de Stefan-Boltzmann). Aún se desconocía la distribución de la energía de la radiación en las distintas longitudes de onda emitidas.

Basándose en consideraciones termodinámicas, Wien pudo derivar su ley de desplazamiento, que estableció entre las distribuciones de longitud de onda a diferentes temperaturas:

"Si imagina [...] la energía a una temperatura graficada en función de la longitud de onda, esta curva permanecería sin cambios a una temperatura cambiada si la escala del dibujo se cambiará de modo que las ordenadas se reduzcan en la relación (${\displaystyle 1/\theta ^{4}}$) y las abscisas serían aumentando en la proporción ${\displaystyle (\theta )}$."

La distribución de la longitud de onda de la radiación todavía era desconocida, pero se encontró una condición adicional a la que la distribución de la longitud de onda real tenía que estar sujeta a un cambio de temperatura. Hoy en día, esta forma general de la ley del desplazamiento ya no juega un papel, porque la ley de radiación de Planck describe el desplazamiento espectral en caso de un cambio de temperatura de manera muy específica. Solo el cambio relacionado con la temperatura del máximo de radiación, que ya se deriva de la ley de cambio, ha sobrevivido bajo el nombre de ley de cambio de Wien.

Con la ayuda de algunas suposiciones adicionales, Wien pudo derivar una ley de radiación que se comporta como lo requiere la ley de desplazamiento en caso de cambios de temperatura.

Definición de la ley de radiación de Wien dada por Wilhelm Wien en 1896:

${\displaystyle I(\lambda ,T)={\Bigl (}{\frac {C_{1}}{\lambda ^{5}}}{\Bigr )}e^{-{\Bigl (}{\frac {C_{2}}{\lambda \ T}}{\Bigr )}}}$

Como se esperaba, tiene un máximo de radiación, pero entrega valores que son demasiado bajos en el rango de onda larga.

Deducción

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Ecuaciones	${\displaystyle I(\lambda ,T)={\Bigl (}{\frac {C_{1}}{\lambda ^{5}}}{\Bigr )}e^{-{\Bigl (}{\frac {C_{2}}{\lambda \ T}}{\Bigr )}}}$	${\displaystyle C_{1}=2\pi \ h\ c^{2}}$	${\displaystyle C_{2}={\frac {h\ c}{k_{\rm {B}}}}}$	${\displaystyle \nu ={\frac {c}{\lambda }}}$
Sustituyendo	${\displaystyle I(\lambda ,T)={\Bigl (}{\frac {2\pi \ h\ c^{2}}{\lambda ^{5}}}{\Bigr )}e^{-{\Bigl (}{\frac {h\ c}{k_{\rm {B}}\ \lambda \ T}}{\Bigr )}}}$
Multiplicando ${\displaystyle {\Bigl (}{\frac {c^{3}}{c^{3}}}{\Bigr )}}$		${\displaystyle I(\lambda ,T)={\Bigl (}{\frac {c^{3}}{c^{3}}}{\Bigr )}{\Bigl (}{\frac {2\pi \ h\ c^{2}}{\lambda ^{5}}}{\Bigr )}e^{-{\Bigl (}{\frac {h\ c}{k_{\rm {B}}\ \lambda \ T}}{\Bigr )}}}$
Ordenando		${\displaystyle I(\lambda ,T)={\Bigl (}{\frac {2\pi \ h}{c^{3}}}{\Bigr )}{\Bigl (}{\frac {c}{\lambda }}{\Bigr )}^{5}e^{-{\Bigl (}{\frac {h\ (c\ /\ \lambda )}{k_{\rm {B}}\ T}}{\Bigr )}}}$
Sustituyendo		${\displaystyle I(\nu ,T)={\Bigl (}{\frac {2\pi \ h\ \nu ^{5}}{c^{3}}}{\Bigr )}e^{-{\Bigl (}{\frac {h\ \nu }{k_{\rm {B}}\ T}}{\Bigr )}}}$

${\displaystyle I(\lambda ,T)={\Bigl (}{\frac {2\pi \ h\ c^{2}}{\lambda ^{5}}}{\Bigr )}e^{-{\Bigl (}{\frac {h\ c}{k_{\rm {B}}\ \lambda \ T}}{\Bigr )}}}$

${\displaystyle I(\nu ,T)={\Bigl (}{\frac {2\pi \ h\ \nu ^{5}}{c^{3}}}{\Bigr )}e^{-{\Bigl (}{\frac {h\ \nu }{k_{\rm {B}}\ T}}{\Bigr )}}}$

La aproximación de Wien fue originalmente propuesta como una descripción de todo el espectro de radiación térmica, aunque no describe con exactitud la longitud de onda larga (baja frecuencia) de emisión. Esta, pronto fue reemplazada por la ley de Planck, desarrollado por Max Planck. A diferencia de la aproximación Wien, ley de Planck describe el espectro completo de radiación térmica. La ley de Planck puede darse como:

${\displaystyle I(\nu ,T)={\Bigl (}{\frac {2\ h\ \nu ^{3}}{c^{2}}}{\Bigr )}{\frac {1}{e^{{\Bigl (}{\frac {h\ \nu }{k_{\rm {B}}\ T}}{\Bigr )}}-1}}}$

La aproximación de Wien puede obtenerse a partir de la ley de Planck asumiendo que ${\displaystyle h\nu \gg kT}$. Cuando esto es cierto, entonces, puede decirse que:

${\displaystyle {\frac {1}{e^{{\Bigl (}{\frac {h\ \nu }{k_{\rm {B}}\ T}}{\Bigr )}}-1}}\approx e^{-{\Bigl (}{\frac {h\ \nu }{k_{\rm {B}}\ T}}{\Bigr )}}}$

Por lo cual la ley de Planck es igual a la aproximación de Wien para altas frecuencias.

• J. Mehra, H. Rechenberg (1982) The Historical Development of Quantum Theory. New York: Springer-Verlag. ISBN 0-387-90642-8.