Modelo de Heisenberg

El modelo de Heisenberg es un modelo de mecánica estadística usado en el estudio de puntos críticos y transiciones de fase en sistemas magnéticos, en los que los espines se tratan de manera mecano-cuántica. En el modelo de Ising prototípico, definido en una red d-dimensional, en cada punto de la red, un espín representa un dipolo magnético microscópico en el que el momento magnético se dirige hacia arriba o hacia abajo. Excepto por el acoplamiento entre momentos dipolares magnéticos, existe también una versión multipolar del modelo de Heisenberg llamado de interacción de intercambio multipolar.

Visión general

Por razones mecano-cuánticas, el acoplamiento dominante entre dos dipolos puede causar que los primeros vecinos tengan menores energías cuando están alineados. Bajo esta presunción (que las interacciones magnéticas solo ocurren entre dipolos adyacentes) el hamiltoniano se puede escribir en la forma

donde es la constante de acoplamiento de un modelo unidimensional consistente en N dipolos, representados por vectores clásicos (o espines) σj, sujetos a la condición de contorno periódica . El modelo de Heisenberg es un modelo más realista en el que se tratan los espines de forma mecano-cuántica, reemplazando el espín por un operador cuántico (matrices de Pauli de espín 1/2), y las constantes de acoplamiento y . Así, en tres dimensiones, el hamiltoniano viene dado por

donde la en el lado derecho de la ecuación indica el campo magnético externo. Con condiciones de contorno periódicas, y con espín , las matrices de espín vienen dadas por

El hamiltoniano actúa por tanto sobre el producto tensorial , de dimensión . El objetivo es determinar es espectro del hamiltoniano, del cual se puede calcular la función de partición, pudiendo así estudiar la termodinámica del sistema.

Una versión simplificada del modelo de Heisenberg es el modelo de Ising unidimensional, donde el campo magnético transverso está dirigido en el eje x, mientras que la interacción se da solo en la dirección z:

Con g pequeña y g grande, la degeneración del estado fundamental es diferente, lo que implica que debe existir una transición de fase intermedia. Se puede resolver de forma exacta para el punto crítico usando el análisis de dualidad.[1] La transición de dualidad de las matrices de Pauli es y , donde y son también matrices de Pauli que obedecen el álgebra de matrices de Pauli. Bajo condiciones de contorno periódicas, el hamiltoniano transformado se puede expresar en una forma muy similar:

excepto por la que multiplica al término de interacción de espín. Asumiendo que existe un único punto crítico, podemos concluir que la transición de fase ocurre en .

En el caso de , se obtiene el modelo de Heisenberg XXZ. El modelo de Heisenberg de espín 1/2 en una dimensión puede resolverse de forma exacta usando el ansatz de Bethe.[2] En la formulación algebraica, estos se relacionan con álgebras afines cuánticas particulares y con el grupo cuántico elíptico en los casos XXZ y XYZ respectivamente.[3] Otras aproximaciones lo abordan sin el ansatz de Bethe.[4]

La física del modelo de Heisenberg depende fuertemente del signo de la constante de acoplamiento y de la dimensión del espacio. Para positivos, el estado fundamental es siempre ferromagnético. Para negativas, el estado fundamental es antiferromagnético en dos y tres dimensiones, es desde este estado fundamental desde el que se plantea el modelo de Hubbard.[5] En una dimensión la naturaleza de las correlaciones en el modelo de Heisenberg antiferromagnético depende del espín de los dipolos magnéticos. Si el espín es entero, entonces solo se presenta interacción a corto rango. Un sistema de espines semienteros presenta interacción a rango cuasi-largo.

Aplicaciones

Véase también

Bibliografía

  • R.J. Baxter, Exactly solved models in statistical mechanics, London, Academic Press, 1982
  • H. Bethe, Zur Theorie der Metalle, Zeitschrift für Physik A, 1931 doi 10.1007/BF01341708

Referencias

  1. Fisher, Matthew P. A. (2004). «Duality in low dimensional quantum field theories». Strong Interactions in Low Dimensions.
  2. Bonechi, F.; Celeghini, E.; Giachetti, R.; Sorace, E.; Tarlini, M. (1992). «Heisenberg XXZ model and quantum Galilei group». Journal of Physics A: Mathematical and General (en inglés) 25 (15): L939. ISSN 0305-4470. doi:10.1088/0305-4470/25/15/007. Consultado el 30 de noviembre de 2017.
  3. Faddeev, L. D. (1995). «How Algebraic Bethe Ansatz works for integrable model». Les-Houches lectures.
  4. Rojas, Onofre; Souza, S. M. de; Corrêa Silva, E. V.; Thomaz, M. T. (diciembre de 2001). «Thermodynamics of the limiting cases of the XXZ model without Bethe ansatz». Brazilian Journal of Physics 31 (4): 577-582. ISSN 0103-9733. doi:10.1590/S0103-97332001000400008. Consultado el 30 de noviembre de 2017.
  5. Kennedy, Tom; Nachtergaele, Bruno (1995). «The Heisenberg Model - a Bibliography». Workshop on the Hubbard and Heisenberg Models.
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