Champ multi-configurationnel auto-cohérent

Dans le cas de la liaison simple la plus simple, celui de la molécule H₂, les orbitales moléculaires peuvent toujours s'écrire en termes de deux fonctions χ_iA and χ_iB (qui sont des orbitales atomiques avec des corrections faibles) localisées sur les deux noyaux,

${\displaystyle \varphi _{i}=N_{i}(\chi _{iA}\pm \chi _{iB})}$,

où N_i est une constante de normalisation. La fonction d'onde de l'état fondamental pour H₂ à la géométrie d'équilibre est dominée par la configuration (φ₁)², ce qui signifie que l'orbitale moléculaire φ₁ est presque doublement occupée. Le modèle Hartree-Fock postule qu'elle est effectivement occupée, ce qui conduit à une fonction d'onde totale de :

${\displaystyle \Phi _{1}=\varphi _{1}(\mathbf {r} _{1})\varphi _{1}(\mathbf {r} _{2})\Theta _{2,0}}$,

dans laquelle Θ_2,0 est la fonction de spin (S=0) singulet pour deux électrons. Les orbitales moléculaires dans ce cas φ₁ sont prises comme sommes des orbitales atomiques 1s sur les deux atomes, c'est-à-dire : N₁(1s_A+1s_B). Le développement de l'équation ci-dessus en orbitales atomiques donne :

${\displaystyle \Phi _{1}=N_{1}^{2}\left[1s_{A}(\mathbf {r} _{1})1s_{A}(\mathbf {r} _{2})+1s_{A}(\mathbf {r} _{1})1s_{B}(\mathbf {r} _{2})+1s_{B}(\mathbf {r} _{1})1s_{A}(\mathbf {r} _{2})+1s_{B}(\mathbf {r} _{1})1s_{B}(\mathbf {r} _{2})\right]\Theta _{2,0}}$.

Le modèle Hartree-Fock donne une description raisonnable de H₂ autour de la géométrie d'équilibre - soit environ une longueur de liaison d'environ 0,735 Å (à comparer avec le 0,746 Å de la valeur expérimentale) et 84 kcal/mol pour l'énergie de liaison (109 kcal/mol). Ces données sont typiques du modèle Hartree-Fock, qui décrit généralement relativement bien les systèmes à couches fermées autour de leur géométrie d'équilibre. Pour des séparations importantes, cependant, les termes décrivant les électrons localisés sur un atome persistent, ce qui correspond à la dissociation en H⁺ + H⁻, qui possède une énergie plus importante que H + H. Ainsi, la présence persistante de termes ioniques conduit à une solution non physique dans ce cas.
En conséquence, le modèle Hartree-Fock ne peut être utilisé pour décrire les processus de dissociation avec des produits à couches ouvertes. La solution convenant le mieux à ce problème est d'introduire des coefficients devant les différents termes dans π₁ :

${\displaystyle \Psi _{1}=C_{Ion}\Phi _{Ion}+C_{Cov}\Phi _{Cov}}$,

qui forme la base pour une description de la théorie de la liaison de valence des liaisons chimiques. Les coefficients C_Ion et C_Cov variant, la fonction d'onde aura la forme correcte, avec C_Ion=0 pour la limite de séparation et C_Ion comparable à C_Cov à l'équilibre. Une telle description, cependant, utilise des fonctions de base non-orthogonales, ce qui complique sa structure mathématique. À la place, la multi-configuration est amenée en utilisant des orbitales moléculaires orthogonales. Après avoir introduit une orbitale antiliante :

${\displaystyle \phi _{2}=N_{2}(1s_{A}-1s_{B})}$,

la fonction d'onde totale de H₂ peut être écrite comme une combinaison linéaire de configurations construites à partir d'orbitales liantes et anti-liantes :

${\displaystyle \Psi _{MC}=C_{1}\Phi _{1}+C_{2}\Phi _{2}}$,

où φ₂ est la configuration électronique (φ₂)². Dans cette description multi-configurationnelle de la liaison chimique dans H₂, C₁=1 and C₂=0 proche de l'équilibre, et C₁ sera comparable à C₂ pour les séparations importantes[1].

Une approche particulièrement importante de la MCSCF est la méthode du champ auto-cohérent de l'espace actif complet (complete active space SCF method), dans laquelle une combinaison linéaire de CSF inclut tout ce qui résulte d'un nombre particulier d'électrons dans un nombre particulier d'orbitales. Par exemple, on pourrait définir CASSCF(11,8) pour une molécule, NO, dans laquelle les 11 électrons de valence sont distribués entre toutes les configurations qui peuvent être construites à partir des 8 orbitales moléculaires[2]^,[3].

Le nombre de CSF croissant rapidement avec le nombre d'orbitales actives, en même temps que le coût numérique, il peut être nécessaire d'utiliser un ensemble de CSF plus petit. Une manière de réaliser cette sélection est de restreindre le nombre d'électrons dans certains sous-espaces, ce qui est réalisé dans la méthode du champ auto-cohérent dans l'espace actif restreint (restricted active space SCF method - RASSCF). On peut, par exemple, permettre seulement des excitations simples et doubles à partir de certains sous-ensembles fortement occupés d'orbitales actives, ou restreindre le nombre d'électrons à au plus 2 dans d'autres sous-ensembles d'orbitales actives.

• Charlotte Froese Fischer
• Douglas Hartree
• Méthode de Hartree-Fock

• Christopher J. Cramer, Essentials of Computational Chemistry : Theories and Models, Chichester, John Wiley and Sons, 2002, 562 p. (ISBN 0-471-48552-7)

• (en) Cet article est partiellement ou en totalité issu de l’article de Wikipédia en anglais intitulé « Multi-configurational self-consistent field » (voir la liste des auteurs).

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