Convertisseur Forward

Passage du hacheur buck au forward

Un convertisseur forward fonctionne sur le même principe qu'un hacheur série, auquel a été ajoutée une isolation galvanique. Ceci peut s'expliquer de la façon suivante :

Dans le montage non isolé (1), on ajoute deux inductances couplées entre l'interrupteur et la diode. Cet ajout ne modifie pas le fonctionnement du circuit. En effet, le circuit magnétique est supposé parfait, il n'y a donc pas de fuites et donc . ${\displaystyle V_{1}-V_{2}=0}$[2]. Il est également possible de scinder l'interrupteur en deux interrupteurs commandés en synchronisme.(2)

La tension du point milieu est connue à une constante près, elle peut donc être fixée à la masse (3). Le deuxième interrupteur commandé peut être remplacé par une diode car son état est entièrement fixé par K1.

Il est alors possible de séparer physiquement les deux enroulements. Il en résulte deux circuits isolés, qui ne sont connectés que magnétiquement, via le transformateur. (4)

Le troisième enroulement est une inductance de démagnétisation. Pour un transformateur ayant une permittivité magnétique infinie, la relation entre les courants est ${\displaystyle n_{1}i_{1}+n_{2}i_{2}=\Re \Phi }$ (5). Il est donc nécessaire de démagnétiser le transformateur à chaque cycle. Ce qui est assuré par le 3^e enroulement et la diode D3

Convertisseur forward

Le mode de conduction continue correspond à un fonctionnement où le courant ${\displaystyle i_{L}}$ ne s'annule jamais.

Le principe du convertisseur étant celui d'un hacheur série (convertisseur Buck), l'expression du gain en tension est donc similaire.

Relation entrée sortie et grandeurs intéressantes :

• Gain ${\displaystyle {\frac {V_{s}}{V_{e}}}=\alpha m}$
• Condition de démagnétisation totale ${\displaystyle \alpha \leq {\frac {n_{1}}{n_{1}+n_{3}}}}$
• Ondulation de courant dans L ${\displaystyle \Delta i_{L}={\frac {V_{s}}{2Lf}}m\alpha (1-\alpha )}$
• Ondulation de tension aux bornes de C ${\displaystyle \Delta v_{s}=\alpha (1-\alpha )m{\frac {V_{e}}{16LCf^{2}}}}$

Avec m le rapport de transformation du transformateur et ${\displaystyle \alpha }$ le rapport cyclique.

• Régime permanent
• Démagnétisation totale du transformateur, à chaque début de période, le flux dans le circuit magnétique est nul.
• Couplage parfait
• Composants magnétiques linéaire (pas de saturation).
• Interrupteurs parfaits (commutation sans pertes).
• Tension de sortie quasi constante

On note : ${\displaystyle T}$ la période de découpage, ${\displaystyle \alpha }$ le rapport cyclique, ${\displaystyle f=1/T}$ la fréquence. m le rapport de transformation ${\displaystyle {\frac {n_{1}}{n_{2}}}}$ et m' le rapport ${\displaystyle {\frac {n_{1}}{n_{3}}}}$. ${\displaystyle \Re }$ est la réluctance du circuit magnétique. ${\displaystyle \phi }$ est le flux dans le circuit magnétique. Les autres grandeurs électriques sont notées sur le schéma.

Pendant cette phase, une partie (importante) de la puissance est transmise directement à la charge via le transformateur. Le reste vient magnétiser le circuit magnétique.

La diode D3 est bloquée. Le courant ne circule donc pas dans l'enroulement de démagnétisation.

Par une loi des mailles on a :

Chronogramme de fonctionnement, avec m'=1

${\displaystyle v_{1}=V_{e}}$

Le transformateur donne les relations :

${\displaystyle v_{2}=mv_{1}>0}$

${\displaystyle V_{D1}=-v_{2}<0}$, la diode D1 est donc bloquée.

${\displaystyle i_{2}={\frac {\Re \Phi }{n_{2}}}-{\frac {n_{1}}{n_{2}}}i_{1}<0}$

${\displaystyle i_{D2}=-i_{2}>0}$, la diode D2 est donc passante. Elle a bien le même état que le transistor.

${\displaystyle \phi ={\frac {V_{e}}{n_{1}}}t}$ (voir Loi de Lenz-Faraday)

Donc ${\displaystyle \phi (\alpha T)=\phi _{\alpha T}={\frac {V_{e}}{n_{1}}}\alpha T}$

Une loi des mailles au secondaire donne alors :

${\displaystyle L{\frac {di_{L}}{dt}}+V_{s}+v_{2}=0}$

Soit,

${\displaystyle {\frac {di_{L}}{dt}}={\frac {n_{2}/n_{1}V_{e}-V_{s}}{L}}}$

Et donc,

${\displaystyle i_{L}(t)={\frac {mV_{e}-V_{s}}{L}}t+i_{L0}}$

Lors de cette phase, l'inductance L se décharge dans la charge. Le circuit magnétique est démagnétisé via l'enroulement 3. Les deux parties fonctionnent séparément. Le secondaire du transformateur est déconnecté de la charge.

Lors de l'ouverture de l'interrupteur, le courant dans le bobinage 1 s'annule. La continuité du flux magnétique est assurée par l'enroulement de démagnétisation.

On a ${\displaystyle i_{1}(t)=0}$ et donc ${\displaystyle i_{2}(t)=0}$.

La diode D2 est bloquée.

La diode D3 est passante et donc ${\displaystyle i_{3}=\Re {\frac {\phi }{n_{3}}}}$

Avec ${\displaystyle {\frac {d\phi }{dt}}=v_{3}}$

Donc ${\displaystyle \phi (t)=\phi _{\alpha T}-{\frac {V_{e}}{n_{3}}}(t-\alpha T)}$

Pour que le transformateur soit totalement démagnétisé, il faut que le flux s'annule avant la fin de la période.

Soit ${\displaystyle \alpha \leq {\frac {n_{1}}{n_{1}+n_{3}}}}$

La loi des mailles au secondaire donne :

${\displaystyle i_{L}(\alpha T)={\frac {n_{2}/n_{1}V_{e}-V_{s}}{L}}\alpha T+i_{L0}}$

${\displaystyle {\frac {di_{L}}{dt}}=-{\frac {V_{s}}{L}}(t-\alpha T)+i_{L\alpha T}}$

La continuité du courant dans la bobine L nous donne:

${\displaystyle i_{L}(0)=i_{L}(T)}$ et ${\displaystyle i_{L}(\alpha T^{-})=i_{L}(\alpha T^{+})}$

et donc

${\displaystyle {\frac {n_{2}/n_{1}V_{e}-V_{s}}{L}}\alpha T+i_{L0}=i_{L\alpha T}}$ et ${\displaystyle i_{L0}=-{\frac {V_{s}}{L}}(1-\alpha )T+i_{L\alpha T}}$

Finalement,

${\displaystyle V_{s}={\frac {n_{2}}{n_{1}}}\alpha V_{e}}$

'Remarque' : Certains ouvrages parlent d'ondulation crête à crête, d'autre de l'amplitude de l'ondulation.

L’ondulation de courant se calcule à partir de l'expression du courant dans la bobine

Courant et ondulation de tension dans le condensateur de sortie

${\displaystyle \Delta i_{L}={\frac {i_{L\alpha T}-i_{L0}}{1}}}$

${\displaystyle \Delta i_{L}={\frac {V_{s}}{Lf}}(1-\alpha )={\frac {V_{e}}{Lf}}m\alpha (1-\alpha )}$

L'ondulation de tension se calcule en supposant que toute l'ondulation de courant circule dans le condensateur.

Le courant se décompose entre une composante continue et une composante alternative.

${\displaystyle i_{L}(t)=I_{L}+{\tilde {i_{L}}}}$

Avec ${\displaystyle I_{L}={\frac {V_{s}}{R}}}$ et ${\displaystyle i_{c}={\tilde {i_{L}}}}$

On utilise ensuite les relations :

${\displaystyle v_{s}={\frac {q}{C}}}$ et ${\displaystyle q=\int i_{c}(t)dt}$

${\displaystyle \Delta v_{s}={\frac {1}{2}}\left\vert {v_{s}({\frac {\alpha T}{2}})-v_{s}({\frac {1+\alpha }{2}}T)}\right\vert }$, la tension dans le condensateur est déphasée par rapport au courant, les extremums sont donc atteints lorsque le courant est nul.

Ce qui donne ${\displaystyle \Delta v_{s}=\alpha (1-\alpha )m{\frac {V_{e}}{16LCf^{2}}}}$

Lors de la fermeture du transistor, une surtension apparaît à ses bornes.

En effet, on a ${\displaystyle v_{1}=-{\frac {n_{1}}{n_{3}}}v_{3}}$. (Les enroulements sont en sens opposé).

Et ${\displaystyle v_{k1}=V_{e}-v_{1}}$

La tension totale vue par le transistor est donc :

${\displaystyle v_{k1}=V_{e}(1+{\frac {n_{1}}{n_{3}}})}$

Cette sur-contrainte est présente tant que le circuit magnétique n'est pas totalement démagnétisée. Cette surtension est présente pendant une durée conséquente. Il est important de dimensionner le transistor du primaire en conséquence.

Par exemple, pour une alimentation sur le réseau 230V efficace. Une fois redressé, la tension d'entrée du convertisseur forward est donc de 320V. Il faut donc prendre un transistor qui tienne au moins 600V. En pratique, on choisit généralement un composant qui supporte ${\displaystyle 2.5V_{e}}$ soit 800V.

Contrairement au cas vu au-dessus, dans ce mode de fonctionnement, le courant ${\displaystyle i_{L}}$s'annule lors de la décharge de la bobine. Ce cas se rencontre lorsque l’ondulation de courant est trop importante par rapport à la valeur moyenne du courant, donc lorsque l'inductance L ou la fréquence de découpage sont faibles.

Condition de conduction discontinue :

${\displaystyle \Delta i_{L}>I_{L}}$ avec ${\displaystyle I_{L}}$ la valeur moyenne du courant dans l'inductance. Le courant moyen dans l'inductance est le même que celui dans la charge.

Soit, ${\displaystyle I_{s}\leq {\frac {V_{e}}{2Lf}}m\alpha (1-\alpha )}$

Limite conduction continue et discontinue

En conduction discontinue, la tension de sortie vérifie la relation suivante :

${\displaystyle V_{s}=m\alpha V_{e}{\frac {\alpha }{\alpha ^{2}+{\frac {2LI_{s}f}{mV_{e}}}}}}$

La tension dépend donc du courant de sortie, le contrôle est donc plus complexe.

La plupart du temps, on cherche donc à éviter ce régime de fonctionnement. Néanmoins, ce mode de fonctionnement permet de diminuer les pertes par commutation.

Une solution intéressante est de se placer en limite de conduction discontinue, afin d'allier les avantages de chaque mode. De plus, cela permet de dimensionner au plus juste les composants magnétiques. Et donc de réduire la taille du convertisseur.

La figure de droite présente la limite entre conduction discontinue et continue, elle est tracée à partir des deux équations ci-dessus. La première permet de trouver la limite et la deuxième, l'allure de la courbe en discontinue.

La tension normalisée vaut ${\displaystyle {\frac {V_{s}}{mV_{e}}}}$ et le courant normalisé est ${\displaystyle {\frac {I_{s}}{mV_{e}/2Lf}}}$.

Convertisseur forward, circuit démagnétisant avec condensateur

La démagnétisation du transformateur est assurée au travers d'un condensateur, plutôt que d'un troisième enroulement. Ceci simplifie la fabrication du transformateur.

Ce montage permet d'utiliser l'enroulement primaire pour démagnétiser le circuit magnétique.

Schéma convertisseur Forward en demi pont

Ce système permet l'utilisation de plus hautes tensions, la contrainte en tension sur chaque interrupteur étant égale à ${\displaystyle V_{e}}$ et non plus ${\displaystyle (1+m')V_{e}}$. De plus, le transformateur ne possède que deux enroulements au lieu de trois. Il est donc plus simple à réaliser, l'inductance de fuite est plus faible et le couplage entre les deux enroulements est meilleur. Cette structure est donc privilégiée pour des puissances dépassant la centaine de watts.

La démagnétisation est assurée par les diodes D3 et D3', la tension de démagnétisation est égale à ${\displaystyle V_{e}}$. Pour que la démagnétisation du circuit soit totale, le rapport cyclique doit être inférieur à 0,5.

• Jean-Paul Ferrieux et François Forest, Alimentations à découpage : Convertisseurs à résonance, principes, composants, modélisation, Dunod, 2006, 318 p. (ISBN 2-10-050539-4 et 978-2100505395)
• Rémi SIESKIND, Cours alimentations à découpage isolées à un seul interrupteur commandé, https://www.cours-gratuit.com/cours-electronique-de-puissance/cours-convertisseur-forward

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