Nombre de Strouhal

Le nombre de Strouhal $(St)$ est un nombre sans dimension décrivant les mécanismes de circulation oscillante[1]^,[2].

Ce nombre porte le nom de Vincent Strouhal, physicien tchèque. Physiquement, il représente le rapport du temps d'advection et du temps caractéristique de l'instationnarité. Si $\scriptstyle {St\;\ll \;1}$ , l'écoulement est dit quasi stationnaire[3].

Description

En 1878, en étudiant les notes émises par un fil tendu soumis au vent, le physicien tchèque Vincent Strouhal fut le premier à remarquer la relation entre la fréquence du son et le quotient de la vitesse du vent par le diamètre du fil.

Allée de tourbillons dans la soufflerie Marey de l'Association AÉRODYNE de l'IUT Cachan.

Cette relation s'exprime par la formule :

$St={\frac {fD}{V}}$

avec :

f - fréquence d'émission des tourbillons (cette fréquence étant définie classiquement comme l'inverse de la période mesurée de situation homologue à situation homologue) ;
D - longueur caractéristique (diamètre du fil dans les expériences de Strouhal) ;
V - vitesse de l'écoulement non perturbé.

L'écoulement de tels tourbillons forme ce que l'on appelle les Allées de tourbillons de Von Karman, comme ci-contre dans la soufflerie à fumées Marey de l'Association AÉRODYNE de l'IUT Cachan. La longueur d'onde L mesurée ici donne accès directement au Strouhal St de l'écoulement, selon la loi St = D/L (D étant le diamètre du cylindre)[N 1].

Remarques diverses

Si l'obstacle est rigide, la forme de ce sillage varie en fonction de la seule viscosité. Dans le cas où il prend la forme de tourbillons alternés, l'analyse dimensionnelle montre que le nombre de Strouhal est fonction du nombre de Reynolds.

Pour un cylindre à section circulaire ce nombre reste cependant à peu près constant et proche de 0,2 dans la plage de Reynolds diamétraux allant de 300 à 10000. En d'autres termes la fréquence de détachement des tourbillons est à peu près proportionnelle à la vitesse de l'écoulement.

D'une façon générale, néanmoins, le Nombre de Strouhal des cylindres infinis de diverses sections est fonction du Nombre de Reynolds (basé ci-dessous sur la hauteur D de ces cylindres) :

Strouhal de cylindres infinis de différentes sections en fonction du Reynolds, d'après Blevins (cliquer pour lire les notes)

Relation empirique d'Hoerner (Strouhal vs Cx), marques d'Hoerner augmentées d'autres marques. La relation empirique d'Hoerner est dessinée en rouge.

Relation entre le Cx du cylindre et son Strouhal

Dans son ouvrage Drag [4]^,[5], S. F. Hoerner observe l’existence d’une relation empirique entre le $C_{x}$ frontal des corps 2D et leur Strouhal[6]. Cette relation est : $S_{t}=0,21/C_{x}^{3/4}$ et elle vaut même pour les corps non strictement 2D mais d’une envergure suffisante (plaques rectangulaires et profils présentés à l’incidence 90° d'envergure suffisante)[7]. Elle est dessinée en rouge sur le graphe ci-contre à droite.

Pour ce qui est du cylindre circulaire, il existe une relation assez étroite entre son $C_{x}$ et son Strouhal (courbe ci-contre à gauche).

Strouhal des corps plats

Fail, Lawford et Eyre[8] ont mesuré le Strouhal des plaques planes rectangulaires exposées frontalement. Deux types de fréquences ont été constatés : la fréquence qui existe au milieu du sillage de ces corps (fréquence la plus élevée qu'on pourrait qualifier de fréquence fondamentale) et celle existant à leurs extrémités (plus faible). Si l’on prend comme longueur de référence du Strouhal la racine carrée de la surface du corps, le Strouhal fondamental ‘‘surfacique’’ ainsi créé admet, pour des Rapports d’Aspect $A$ compris entre 1 et 20 (ces deux bornes comprises), la régression linéaire $S_{tS}=0,0196*A+0,0954$ (avec une erreur maximale à peine supérieure à 7 %). Ce même Strouhal fondamental surfacique tend vers $0,145{\sqrt {A}}$ pour les très forts Rapports d'Aspect (ce qui correspond à un Strouhal basé sur la corde de $0,145$ ).

Strouhal et Cx frontaux de corps plats axisymétriques réguliers, Fair, Lawford and Eyre (1959)

Le Strouhal de corps plats, axisymétriques réguliers a été déterminé par Fail, Lawford et Eyre[8]. Ces corps sont dessinés ci-contre avec leur $C_{x}$ et leurs Strouhal (soit ‘‘surfacique’’, soit basé sur l'une des dimensions des corps). On peut noter que le Strouhal ‘‘surfacique’’ de ces cinq corps s’avère très proche de 0,115.

Mise en résonance sous l'effet du lâcher de tourbillons de Von Karman

Turbulateur hélicoïdal sur une antenne de toit.

Le phénomène de lâcher de tourbillons de Von Karman se complique lorsque la fréquence de Strouhal s'approche d'une fréquence propre du système, la mise en résonance de ce système créant des troubles pouvant aller jusqu'à sa destruction. Un désagrément mineur est la mise en résonance des antennes de toit d'automobile (qui émettent alors un sifflement). On l'évite en dotant ces antennes d'un turbulateur hélicoïdal.

Notes et références

Références

(en) Bernard Stanford Massey, Measures in Science and Engineering : Their Expression, Relation and Interpretation, Chichester, Ellis Horwood Limited, 1986, 216 p. (ISBN 978-0-85312-607-2, LCCN 86000267)
(en) Carl W. Hall, Laws and Models : Science, Engineering and Technology, Boca Raton, CRC Press, 2000, 524 p. (ISBN 978-84-493-2018-7, lire en ligne)
Ion Paraschivoiu, Aérodynamique subsonique, Presses intl Polytechnique, 1998, 572 p. (ISBN 978-2-553-00684-5)
S. F. Hoerner, Résistance à l'avancement dans les fluides, Gauthier-Villars éditeurs Paris Gauthier-Villars éditeurs, Paris
(en) S. F. Hoerner, FLUID-DYNAMIC DRAG
p. 42 de la VF et 3-6 de la VA
On doit constater, par exemple que le Strouhal de la plaque carrée présentée frontalement vaut 0,115 et non 0,24 comme l’utilisation indue de cette équation pourrait le laisser penser (le $C_{x}$ de la plaque carrée étant 1,17). Quant au Strouhal de la plaque rectangulaire de Rapport d’Aspect 20 ( $C_{x}=1,50$ ), il est de 0,109 alors que l’équation empirique d’Hoerner lui attribue 0,125
http://citeseerx.ist.psu.edu/viewdoc/download?doi=10.1.1.227.264&rep=rep1&type=pdf

Notes

On mesure ainsi sur cette animation un quotient D/L = St de 0,188, ce qui est un Strouhal réaliste pour le Reynolds de l’écoulement un peu supérieur à 140 (voir la courbe rouge du graphe ci-dessus)

Voir aussi

Allée de tourbillons de Karman

Liens externes

Vincent Strouhal, Ueber eine besondere Art der Tonerregung

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[1] (en) Bernard Stanford Massey, Measures in Science and Engineering : Their Expression, Relation and Interpretation, Chichester, Ellis Horwood Limited, 1986, 216 p. (ISBN 978-0-85312-607-2, LCCN 86000267)

[2] (en) Carl W. Hall, Laws and Models : Science, Engineering and Technology, Boca Raton, CRC Press, 2000, 524 p. (ISBN 978-84-493-2018-7, lire en ligne)

[3] Ion Paraschivoiu, Aérodynamique subsonique, Presses intl Polytechnique, 1998, 572 p. (ISBN 978-2-553-00684-5)

[hoerner_drag_français-5] S. F. Hoerner, Résistance à l'avancement dans les fluides, Gauthier-Villars éditeurs Paris Gauthier-Villars éditeurs, Paris

[Hoerner_drag-6] (en) S. F. Hoerner, FLUID-DYNAMIC DRAG

[7] . 42 de la VF et 3-6 de la VA

[8] On doit constater, par exemple que le Strouhal de la plaque carrée présentée frontalement vaut 0,115 et non 0,24 comme l’utilisation indue de cette équation pourrait le laisser penser (le $C_{x}$ de la plaque carrée étant 1,17). Quant au Strouhal de la plaque rectangulaire de Rapport d’Aspect 20 ( $C_{x}=1,50$ ), il est de 0,109 alors que l’équation empirique d’Hoerner lui attribue 0,125

[TexteFail_coll-9] ttp://citeseerx.ist.psu.edu/viewdoc/download?doi=10.1.1.227.264&rep=rep1&type=pdf

[4] On mesure ainsi sur cette animation un quotient D/L = St de 0,188, ce qui est un Strouhal réaliste pour le Reynolds de l’écoulement un peu supérieur à 140 (voir la courbe rouge du graphe ci-dessus)