Réflexion (physique)

Il semble que la première postulation de la loi de la réflexion aurait été faite par Euclide. À l'époque de l'école platonicienne, cette loi est déjà largement connue. Au cours du I^er siècle, Héron d'Alexandrie a étudié la réflexion sur différents miroirs afin d'en déduire que la lumière emprunte à chaque fois « le chemin le plus court »[1].

En 1500, Léonard de Vinci établit la première comparaison entre lumière et son, montrant que le son aussi peut être réfléchi. Il en déduit même en 1508 que la lumière comme le son sont de nature ondulatoire[2].

À l'époque d'Isaac Newton et grâce à ses découvertes, le mécanisme de la réflexion de la lumière commence à être exploré. On croyait jusque-là que la réflexion de la lumière, à la manière du principe du choc élastique, était le résultat du choc des particules de lumière avec la matière[1]^,[3]. La publication des études de Newton dans Opticks amènent alors à penser que la réflexion de la lumière est une force uniforme sur la surface des matériaux et qui agirait sur la lumière pour la repousser[4].

C'est Newton aussi qui conçoit en 1666 les premiers télescopes réflectifs et non réfractifs[3], la combinaison de ce télescope portant même son nom : télescope de Newton. Avec les télescopes de type grégorien, ce sont les premiers à utiliser des miroirs et non de grandes lentilles de verre.

Il faut attendre 1809 avant que ne soit découvert le phénomène de polarisation par la réflexion à la suite des travaux d'Étienne Louis Malus[5]. C'est durant cette période que la théorie corpusculaire et la théorie ondulatoire de la lumière s'affrontent. Grâce aux travaux de James Clerk Maxwell et ses « équations de Maxwell », il devient possible de prouver et démontrer le phénomène de réflexion en électromagnétisme et expliquer par ailleurs la polarisation, notamment la polarisation par réflexion[6].

L'étude de la réflexion en optique est souvent nommée catoptrique[7]. En optique on distingue en outre la réflexion spéculaire de la réflexion diffuse. La première s'opère sur des surfaces planes et permet une réflexion du faisceau lumineux dans une seule direction de l'espace suivant la loi de la réflexion, l'autre a lieu sur des surfaces rugueuses et réfléchit l'onde incidente dans toutes les directions de l'espace[8].

Réflexion diffuse

Différentes modélisation de la réflexion d'un faisceau sur une surface d'un objet parfaitement opaque, avec une diffusion dans tout l'espace, dans une région donnée, ou une réflexion spéculaire.

La réflexion diffuse est telle que la lumière incidente est renvoyée dans un large éventail de directions sans rester uniquement dans le plan d'incidence (attention aux représentations 2D trompeuses). C'est le cas le plus courant dans la nature : la plupart des milieux

• ne sont pas parfaitement opaques, une partie de la lumière pénètre dans le milieu et est réfléchie par les particules (p. ex. le lait ou cristaux (p. ex. la neige ou le marbre) qui sont à l'intérieur du milieu ;
• ont une surface rugueuse, la lumière frappant la surface est donc réfléchie dans un peu toutes les directions.

En optique physique et plus généralement en électromagnétisme, on parle de « réflexion vitreuse » et de « réflexion métallique » pour les deux cas de réflexion pouvant avoir lieu pour des ondes électromagnétiques.

En mécanique quantique, le comportement de particules face à une barrière de potentiel peut être étudié. Ces particules, par analogie avec la mécanique classique, peuvent être « transmises » ou « réfléchies ». Les coefficients de réflexion et de transmission sont calculés comme le rapport des flux de particules constituant une onde plane[12].

Il est possible de prendre l'exemple d'une particule de fonction d'onde ${\displaystyle \psi (x,t)=\psi (x)e^{-i{\frac {Et}{\hbar }}}}$ et d'un potentiel tel que :

${\displaystyle {\begin{cases}0\Leftrightarrow x\in \mathbb {R} _{-}^{*}\\V_{0}\Leftrightarrow x\in \mathbb {R} _{+}^{*}\end{cases}}}$.

Dans le cas où E, l'énergie, est inférieure à V₀, les solutions de l'équation de Schrödinger en mode stationnaire, c'est-à-dire indépendante du temps, sont telles que suit :

${\displaystyle {\begin{cases}\psi (x)=e^{ikx}+\xi e^{-ikx}\Leftrightarrow x\in \mathbb {R} _{-}^{*}\\\psi (x)=\beta e^{-i\kappa x}\Leftrightarrow x\in \mathbb {R} _{+}^{*}\end{cases}}}$, où ${\displaystyle k={\frac {\sqrt {2mE}}{\hbar }}}$ et ${\displaystyle \kappa ={\frac {\sqrt {2m(V_{0}-E)}}{\hbar }}}$.

La continuité de la fonction d'onde amène alors :

${\displaystyle \xi ={\frac {k-i\kappa }{k+i\kappa }}}$, dont le module au carré est égal à 1.

Lorsque l'énergie de la particule est plus faible que le potentiel à passer, l'onde est, par analogie avec la mécanique classique, totalement réfléchie puisque l'onde incidente a la même intensité que l'onde réfléchie. En outre, la fonction d'onde du côté du potentiel est une fonction exponentielle décroissante, similaire à l'onde évanescente en électromagnétisme.

Lors que E est supérieure à V₀, les solutions sont alors :

${\displaystyle {\begin{cases}\psi (x)=\xi _{+}e^{ikx}+\xi _{-}e^{-ikx}\Leftrightarrow x\in \mathbb {R} _{-}^{*}\\\psi (x)=\beta _{+}e^{i\kappa x}+\beta _{-}e^{-i\kappa x}\Leftrightarrow x\in \mathbb {R} _{+}^{*}\end{cases}}}$, où cette fois ${\displaystyle \kappa ={\frac {\sqrt {2m(E-V_{0})}}{\hbar }}}$.

Si la particule provient du potentiel nul et arrive au potentiel V₀, et en posant ${\displaystyle \xi _{+}=1,\beta _{-}=0}$, on trouve les coefficients suivants :

${\displaystyle \xi _{-}={\frac {k-\kappa }{k+\kappa }}}$[12].

Le phénomène de réflexion pouvant s'appliquer à tout type d'onde, les ondes du champ électriques dans les lignes de tension peuvent subir des réflexions. Dans le cas des lignes avec et sans pertes, les terminaisons provoquent un phénomène de réflexion dont le facteur dépend de la nature de la terminaison.

Une terminaison résistive possède un facteur de réflexion pouvant aller -1 à 1, là où une terminaison inductive ou capacitive ne possède pas de valeur facilement déterminable[13].

Dans les terminaisons résistives, il est possible de supprimer l'onde réfléchie en ajustant la résistance pour lui donner la valeur de l'impédance caractéristique de la ligne[13].

Une ligne ouverte ou un court-circuit sont assimilables à un phénomène de réflexion totale[13].

La réflexion est utilisée en géophysique dans le cadre de la réflexion sismique, une technique d'analyse des sédiments qui a vu le jour au cours des années 1950 et représente 94 % des dépenses en géophysique dans le monde en 1991, une proportion essentiellement due à l'utilisation de cette technique dans le domaine pétrolier[16].

• Richard Taillet, Pascal Febvre et Loïc Villain, Dictionnaire de physique, De Boeck, coll. « De Boeck Supérieur », novembre 2009, 754 p.
• Bernard Balland, Optique géométrique, Presses polytechniques universitaires romandes, 2007, 860 p.
• Johann Heinrich Winckler, Essai sur la nature, les effets et les causes de l'électricité, avec une description de deux nouvelles machines à électricité, Paris, Sébastien Jorry, 1748, 156 p.
• Jean-Louis Basdevant, Jean Dalibard et Manuel Joffre, Mécanique quantique, Éditions École Polytechnique, 2002, 520 p. (lire en ligne)
• Fred Gardiol et Jacques Neirynck (dir.), Électromagnétisme, vol. 3, Presses polytechniques universitaires romandes, 2002, 445 p. (ISBN 2-88074-508-X, lire en ligne)
• Georges Henry, La Sismique réflexion : Principes et développements, Paris, TECHNIP, 1997, 172 p. (ISBN 2-7108-0725-4, lire en ligne)

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