Aproximación de Percus-Yevick

La función de correlación directa representa la correlación directa entre dos partículas en un sistema que contiene otras N − 2 partículas. Puede representarse a través de

${\displaystyle c(\mathbf {r} )=g_{\rm {total}}(\mathbf {r} )-g_{\rm {indirecta}}(\mathbf {r} )\,}$

donde g_total(r) es la función de distribución radial; es decir g(r) = exp[-βw(r)] (con w(r) el potencial de fuerza media) y g_indirecta(r) es la función de distribución sin incluir la interacción directa entre pares u(r). Es decir, si escribimos g_indirecta(r) = exp{-β[w(r) − u(r)]}. Por lo tanto, aproximamos c(r) como

${\displaystyle c(\mathbf {r} )=e^{-\beta w(\mathbf {r} )}-e^{-\beta [w(\mathbf {r} )-u(\mathbf {r} )]}.\,}$

Si introducimos la función y(r) = exp[βu(r)]g(r) en la aproximación de c(r) se obtiene

${\displaystyle c(\mathbf {r} )=g(\mathbf {r} )-y(\mathbf {r} )=e^{-\beta u}y(\mathbf {r} )-y(\mathbf {r} )=f(\mathbf {r} )y(\mathbf {r} ).\,}$

Esta es, en esencia, la aproximación de Percus-Yevick, de modo que, si sustituimos este resultado en la ecuación de Ornstein-Zernike, se obtiene la ecuación de Percus–Yevick:

${\displaystyle y(\mathbf {r} _{12})=1+\rho \int f(\mathbf {r} _{13})y(\mathbf {r} _{13})h(\mathbf {r} _{23})d\mathbf {r_{3}} .\,}$

La aproximación fue definida por Percus y Yevick en 1958. Para esferas duras, la ecuación tiene solución analítica.[2]

• Esta obra contiene una traducción derivada de «Percus–Yevick approximation» de Wikipedia en inglés, concretamente de esta versión del 20 de abril de 2013, publicada por sus editores bajo la Licencia de documentación libre de GNU y la Licencia Creative Commons Atribución-CompartirIgual 4.0 Internacional.