Función de Airy

Para valores reales de x, la función Airy está definida por la integral:

${\displaystyle \mathrm {Ai} (x)={\frac {1}{\pi }}\int _{0}^{\infty }\cos \left({\frac {t^{3}}{3}}+xt\right)\,dt.}$

la cual converge porque las partes positiva y negativa de las oscilaciones se cancelan una a otra (como puede verificarse por integración por partes).

Al derivar dentro del signo de integración se encuentra que esta función satisface la ecuación diferencial (1).

Esta ecuación tiene dos soluciones linealmente independientes. La elección estándar para la otra solución es la función de Airy del segundo tipo, llamada Bi(x). Se define como la solución que tiene la misma amplitud de oscilación que Ai(x) a medida que x va a −∞ y tiene un desfasaje de π/2:

${\displaystyle \mathrm {Bi} (x)={\frac {1}{\pi }}\int _{0}^{\infty }\left[\exp \left(-{\tfrac {1}{3}}t^{3}+xt\right)+\sin \left({\tfrac {1}{3}}t^{3}+xt\right)\,\right]dt.}$.

Los valores de Ai(x) y Bi(x) y sus derivadas en el origen (x = 0) vienen dadas por:

${\displaystyle {\begin{aligned}\mathrm {Ai} (0)&{}={\frac {1}{3^{2/3}\Gamma ({\frac {2}{3}})}},&\quad \mathrm {Ai} '(0)&{}=-{\frac {1}{3^{1/3}\Gamma ({\frac {1}{3}})}},\\\mathrm {Bi} (0)&{}={\frac {1}{3^{1/6}\Gamma ({\frac {2}{3}})}},&\quad \mathrm {Bi} '(0)&{}={\frac {3^{1/6}}{\Gamma ({\frac {1}{3}})}}.\end{aligned}}}$

donde Γ denota la función gamma. Lo anterior implica que el wronskiano de Ai(x) y Bi(x) es 1/π.

Si x es positiva, Ai(x) es positiva, convexa, y decrece exponencialmente a cero, y Bi(x) es positiva, convexa, y crece exponencialmente. Cuando x es negativa, Ai(x) y B(x) oscilan alrededor de cero con frecuencia creciente, y amplitud decreciente. Esto está de acuerdo con las fórmulas asintóticas de abajo.

La ecuación de Schrödinger para una partícula que se mueve en una sola dimensión y que está sujeta a un potencial lineal (como el producido por un campo eléctrico uniforme sobre un electrón) es

${\displaystyle {\frac {-\hbar ^{2}}{2m}}{\frac {d^{2}\psi (x)}{dx^{2}}}+Fx\psi (x)=E\psi (x)}$

donde ${\displaystyle F}$ es la fuerza que se ejerce sobre la partícula. Hágase el cambio de variable:

${\displaystyle u=\left({\frac {2m}{\hbar ^{2}F^{2}}}\right)^{1/3}(Fx-E)}$

Entonces por la regla de la cadena:

${\displaystyle {\frac {d}{dx}}={\frac {\partial u}{\partial x}}{\frac {d}{du}}=\left({\frac {2mF}{\hbar ^{2}}}\right)^{1/3}{\frac {d}{du}}}$

Como ${\displaystyle u}$ es lineal:

${\displaystyle {\frac {d^{2}}{dx^{2}}}=\left({\frac {2mF}{\hbar ^{2}}}\right)^{2/3}{\frac {d^{2}}{du^{2}}}}$

Sustituyendo en la ecuación de Schrödinger:

${\displaystyle {\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\left({\frac {2mF}{\hbar ^{2}}}\right)^{2/3}{\frac {d^{2}\psi (u)}{du^{2}}}-\left({\frac {2m}{\hbar ^{2}F^{2}}}\right)^{-1/3}u\psi (u)=0}$

Multiplicando por ${\displaystyle \left({\frac {2m}{\hbar ^{2}F}}\right)^{2/3}}$

Dando a ${\displaystyle \left({\frac {2m}{\hbar ^{2}}}\right)^{1/3}{\frac {d^{2}\psi (u)}{du^{2}}}-\left({\frac {2m}{\hbar ^{2}}}\right)^{1/3}u\psi (u)=0}$

Multiplicando por ${\displaystyle \left({\frac {2m}{\hbar ^{2}}}\right)^{-1/3}}$

${\displaystyle {\frac {d^{2}\psi (u)}{du^{2}}}-u\psi (u)=0}$

que es la ecuación de Airy. Entonces la solución general de la ecuación de Schrödinger queda en términos de funciones Airy:

${\displaystyle \psi (x)=A\operatorname {Ai} (u)+B\operatorname {Bi} (u)=A\operatorname {Ai} \left[\left({\frac {2m}{\hbar ^{2}F}}\right)^{1/3}(Fx-E)\right]+B\operatorname {Bi} \left[\left({\frac {2m}{\hbar ^{2}F}}\right)^{1/3}(Fx-E)\right]}$

El comportamiento asintótico de las funciones Airy a medida que x tiende a +∞ está dado por

${\displaystyle {\begin{aligned}\mathrm {Ai} (x)&{}\sim {\frac {e^{-{\frac {2}{3}}x^{3/2}}}{2{\sqrt {\pi }}\,x^{1/4}}}\\\mathrm {Bi} (x)&{}\sim {\frac {e^{{\frac {2}{3}}x^{3/2}}}{{\sqrt {\pi }}\,x^{1/4}}}.\end{aligned}}}$

También existen expansiones asintóticas para estos límites, enlistadas en (Abramowitz y Stegun, 1954) y (Olver, 1974).

Se puede extender la definición de las funciones Airy al plano complejo con:

${\displaystyle \mathrm {Ai} (z)={\frac {1}{2\pi i}}\int _{C}\exp \left({\frac {t^{3}}{3}}-zt\right)\,dt,}$

Donde la integral se hace sobre una trayectoria ${\displaystyle C}$ empezando por el punto en el infinito con argumento -(1/3)π y terminando en el punto en el infinito con argumento (1/3)π. De forma alternativa se puede usar la ecuación ${\displaystyle y''-xy=0}$ para extender Ai(x) y Bi(x) a las funciones enteras en el plano complejo.

Gráficas

${\displaystyle \Re \left[\mathrm {Ai} (x+iy)\right]}$	${\displaystyle \Im \left[\mathrm {Ai} (x+iy)\right]}$	${\displaystyle |\mathrm {Ai} (x+iy)|\,}$	${\displaystyle \mathrm {arg} \left[\mathrm {Ai} (x+iy)\right]\,}$

${\displaystyle \Re \left[\mathrm {Bi} (x+iy)\right]}$	${\displaystyle \Im \left[\mathrm {Bi} (x+iy)\right]}$	${\displaystyle |\mathrm {Bi} (x+iy)|\,}$	${\displaystyle \mathrm {arg} \left[\mathrm {Bi} (x+iy)\right]\,}$

• Milton Abramowitz and Irene A. Stegun (1954). Handbook of Mathematical Functions with Formulas, Graphs, and Mathematical Tables, (See §10.4). National Bureau of Standards.
• Airy (1838). On the intensity of light in the neighbourhood of a caustic. Transactions of the Cambridge Philosophical Society, 6, 379–402.
• Olver (1974). Asymptotics and Special Functions, Chapter 11. Academic Press, New York.
• Olivier Vallée and Manuel Soares (2004), "Airy functions and applications to physics", Imperial College Press, London.
• Harold Richard Suiter (1994). Star Testing Astronomical Telescopes: A Manual for Optical Evaluation and Adjustment. Richmond, VA: Willmann-Bell. ISBN 978-0-943396-44-6. (con muchas imágenes de ejemplo)

• Weisstein, Eric W. «Airy Functions». En Weisstein, Eric W, ed. MathWorld (en inglés). Wolfram Research.