Copule (mathématiques)

Une copule est une fonction de répartition, notée C, définie sur [0, 1]^d, dont les marges sont uniformes sur [0, 1]. Une caractérisation est alors que :

• ${\displaystyle C(u_{1},...,u_{d})=0}$ si une des composantes u_i est nulle,
• ${\displaystyle C(1,...,1,u_{i},1,...,1)=u_{i}}$,
• C est d- croissante.

En dimension 2, ${\displaystyle C(0,v)=C(u,0)=0}$ pour tout u et v, ${\displaystyle C(u,1)=u}$ et ${\displaystyle C(1,v)=v}$, pour tout u et v, et enfin, la propriété de 2-croissance se traduit par ${\displaystyle C(u_{1},v_{1})-C(u_{1},v_{2})-C(u_{2},v_{1})+C(u_{2},v_{2})\geq 0}$ pour tout ${\displaystyle 0\leq u_{1}\leq u_{2}\leq 1}$ et ${\displaystyle 0\leq v_{1}\leq v_{2}\leq 1}$.

L'interprétation de cette notion de croissance se fait en notant que si (U, V) admet pour fonction de répartition C, ${\displaystyle \mathbb {P} (u_{1}<U<u_{2},v_{1}<V<v_{2})=C(u_{1},v_{1})-C(u_{1},v_{2})-C(u_{2},v_{1})+C(u_{2},v_{2})\geq 0,}$ la mesure ${\displaystyle \mathbb {P} }$ étant nécessairement positive.

Le théorème de Sklar (en) dit que si C est une copule, et si ${\displaystyle F_{1},...,F_{d}}$ sont des fonctions de répartition (univariées), alors ${\displaystyle F(x_{1},...,x_{d})=C(F_{1}(x_{1}),...,F_{d}(x_{d}))}$ est une fonction de répartition de dimension d, dont les marges sont précisément ${\displaystyle F_{1},...,F_{d}}$.

Et réciproquement, si F est une fonction de répartition en dimension d, il existe une copule C telle que ${\displaystyle F(x_{1},...,x_{d})=C(F_{1}(x_{1}),...,F_{d}(x_{d}))}$, où les F_i sont les lois marginales de F.

Si ces lois marginales sont toutes continues, la copule C est alors unique, et donnée par la relation ${\displaystyle C(u_{1},...,u_{d})=F(F_{1}^{-1}(u_{1}),...,F_{d}^{-1}(u_{d}))}$. Dans ce cas, on pourra alors parler de la copule associée à un vecteur aléatoire ${\displaystyle (X_{1},...,X_{d})}$.

La copule d'un vecteur aléatoire ${\displaystyle (X_{1},...,X_{d})}$ est alors la fonction de répartition du vecteur aléatoire ${\displaystyle (F_{1}(X_{1}),...,F_{d}(X_{d}))}$, que l'on notera parfois ${\displaystyle (U_{1},...,U_{d})}$.

Un intérêt de la copule est de simuler une variable aléatoire multivariée à partir de sa copule et de ses lois marginales. Il suffit de générer un échantillon ${\displaystyle (U_{1},...,U_{d})}$ à partir de la copule et de construire l'échantillon voulu grâce à la relation:

${\displaystyle (X_{1},..,X_{d})=(F_{1}^{-1}(U_{1}),...,F_{d}^{-1}(U_{d}))}$

où ${\displaystyle F_{i}^{-1}}$ désigne la fonction quantile associée à ${\displaystyle F_{i}}$

${\displaystyle F_{i}^{-1}(q)=\inf \left\{x:F_{i}(x)\geqslant q\right\}}$

Etant donné un échantillon ${\displaystyle \{{\boldsymbol {x}}_{1},\dots ,{\boldsymbol {x}}_{n}\}}$, si ${\displaystyle {\hat {F}}_{j}}$ désigne la fonction de répartition empirique de la ${\displaystyle j}$ème composante, et si ${\displaystyle {\hat {u}}_{j:i}={\hat {F}}_{i}(x_{j:i})}$ (correspondant au rang de ${\displaystyle x_{j:i}}$ divisé par ${\displaystyle n}$), la fonction de répartition du vecteur ${\displaystyle ({\hat {u}}_{1},\cdots ,{\hat {u}}_{d})}$, appelée fonction de dépendence empirique[1] ou, copule empirique. La copule est alors vue comme la fonction de répartition des rangs (au facteur ${\displaystyle n}$ près).

Parmi les copules usuelles, la copule produit ${\displaystyle \Pi (u_{1},...,u_{d})=u_{1}\cdot u_{2}\cdot ...\cdot u_{d}}$ (on parlera aussi de copule indépendante). ${\displaystyle (X_{1},...,X_{d})}$ a des composantes indépendantes si et seulement si ${\displaystyle {\mathcal {}}\Pi }$ est une copule du vecteur ${\displaystyle (X_{1},...,X_{d})}$.

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  Copule indépendante

La copule comonotone, ou copule du minimum, est définie par ${\displaystyle M(u_{1},...,u_{d})=\min\{u_{1},....,u_{d}\}}$. ${\displaystyle M}$ est une copule du vecteur ${\displaystyle (X_{1},...,X_{d})}$ si et seulement s'il existe des transformations croissantes ${\displaystyle g_{i,j}}$ telles que ${\displaystyle X_{i}=g_{i,j}(X_{j})}$. Cette copule correspond à la borne supérieur de Fréchet-Hoeffding, au sens où pour toute copule ${\displaystyle C}$, ${\displaystyle C(u_{1},...,u_{d})\leq M(u_{1},...,u_{d})}$.

• Copule comonotone
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Une classe particulièrement importante de copule est celle des copules archimédiennes, définies par ${\displaystyle C(u_{1},...,u_{d})=\phi ^{-1}(\phi (u_{1})+...+\phi (u_{d}))}$, où ${\displaystyle \phi }$ (appelé générateur de la copule archimédienne) est au moins d – 2 fois continument dérivable, dont la dérivée d'ordre d – 2 est décroissante convexe, et telle que ${\displaystyle \phi (1)=0}$.

Ce générateur est unique à une constante (positive) multiplicative près. Une sous-classe relativement large est obtenue lorsque ${\displaystyle \phi }$ est l'inverse d'une transformée de Laplace (et une interprétation factorielle est alors possible). Parmi les cas particuliers,

• la copule indépendante obtenue lorsque ${\displaystyle \phi (t)=-\log(t)}$,
• la copule de Clayton (en) obtenue lorsque ${\displaystyle \phi (t)={\frac {t^{-\alpha }-1}{\alpha }}}$, avec ${\displaystyle \alpha \geq -1}$. Le générateur est alors l'inverse de la transformée de Laplace de la loi Gamma. Cette copule est la seule copule archimédienne invariante par troncature,
• la copule de Gumbel obtenue lorsque ${\displaystyle \phi (t)=(-\log(t))^{\alpha }}$, avec ${\displaystyle \alpha \geq 1}$.

Le générateur est alors l'inverse de la transformée de Laplace de la loi stable. Cette copule est la seule copule archimédienne vérifiant une propriété de max-stabilité, c'est-à-dire ${\displaystyle C(u_{1}^{n},...,u_{d}^{n})=C^{n}(u_{1},...,u_{d})}$, pour tout ${\displaystyle n\geq 1}$,

• la copule de Frank obtenue lorsque ${\displaystyle \phi (t)=-\log {\frac {{\rm {e}}^{-\alpha t}-1}{{\rm {e}}^{-\alpha }-1}}.}$ Cette copule est la seule qui soit symétrique dans la queue inférieure et supérieure.

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  Copule de Frank
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  Copule de Clayton
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  Copule de Gumbel

Les copules elliptiques…

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  Copule gaussienne
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  Copule de Student (t)

D'un point de vue statistique, les copules apparaissent naturelles comme la distribution des rangs.

Les copules apparaissent dans les espaces métriques de probabilité ou en logique floue.

• (en) C. Schölzel et P. Friederichs, « Multivariate non-normally distributed random variables in climate research – introduction to the copula approach », Nonlinear Processes in Geophysics, vol. 15, n^o 5,‎ 2008, p. 761-772 (DOI 10.5194/npg-15-761-2008)
• (en) Paul Deheuvels, « La fonction de dépendance empirique et ses propriétés. Un test non paramétrique d'indépendance », Bulletin de la Classe des sciences, vol. 65,‎ 1979, p. 274-292 (DOI 10.3406/barb.1979.58521)
• A. Charpentier, « Copules et risques multiples », Statistiques du Risques, vol. 6,‎ 2013, p. 1-79 (ISBN 9782710809654, lire en ligne)
• Kilani Ghoudi, Abdelhaq Khoudraji et Louis-Paul Rivest, « Propriétés statistiques des copules de valeurs extrêmes bidimensionnelles », Canadian Journal of Statistics, vol. 26, n^o 1,‎ 1998, p. 187-197 (lire en ligne)

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