Réseau de Halbach

Suppression de la composante magnétique résultant en un flux unilatéral

Bien que cette répartition de flux magnétique puisse paraître contre-intuitive à ceux qui sont familiers avec les aimants droits simples ou les solénoïdes, la cause de cette répartition de flux peut être visualisée intuitivement en utilisant les diagrammes originaux de Mallinson (notez que ceci utilise la composante négative y, contrairement a ce qu'on trouve dans l'article de Mallinson). Le diagramme montre le champ d'une bande de matériau ferromagnétique avec des magnétisations alternantes dans la direction y (en haut à gauche) et dans la direction x (en haut à droite). Notez que le champ au-dessus du plan est dans la même direction pour les deux structures, mais le champ sous le plan est dans une direction opposée. L'effet dû a une superposition de ces deux structures est montré dans la figure:

Le point critique est que le flux va être supprimé sous le plan et se renforcer au-dessus du plan. En fait, toute disposition des flux magnétiques décalés de ${\displaystyle \scriptstyle \pi /2}$ les uns par rapports aux autres résulte en un flux unilatéral. La transformation mathématique qui décale la phase de tous les composants d'une fonction de ${\displaystyle \scriptstyle \pi /2}$ est appelé transformation de Hilbert; les composants du vecteur de magnétisation peuvent alors être toute paire de transformation de Hilbert (La plus simple est simplement ${\displaystyle \scriptstyle \sin(x)\cos(y)}$, comme montré dans le diagramme ci-dessus).

Champ magnétique autour un réseau infini de Halbach construit à partir d'aimants cubiques. Le champ n'est pas totalement éliminé parce qu'on utilise des aimants sous forme de blocs.

Le champ sur le côté fort d'un réseau idéal à variation continue est de la forme[5] :

${\displaystyle F(x,y)=F_{0}e^{ikx}e^{-ky}}$

ou:

${\displaystyle \scriptstyle F(x,y)}$ est le champ de forme ${\displaystyle \scriptstyle F_{x}+iF_{y}}$

${\displaystyle \scriptstyle F_{0}}$ est l'amplitude du champ à la surface du réseau

${\displaystyle \scriptstyle k}$ est le numéro de en:wavenumber, (la répétition spatiale) ${\displaystyle 2\pi /\lambda }$

Les avantages d'une distribution unilatérale sont de deux ordres:

• Le champ est deux fois plus important du côté où le flux est confiné (dans un cas idéal).
• Il n'y a pas de champ magnétique parasite produit (dans un cas idéal) sur le côté opposé. Ceci aide au confinement des champs qui est une difficulté habituelle de la conception des structures magnétiques.

Bien qu'une distribution unilatérale de flux puisse sembler être un concept abstrait, les applications pratiques sont très variées, allant des aimants de réfrigérateur jusqu'aux applications industrielles telles les moteur sans balais, les bobinages de haut-parleur[6] la distribution ciblée de médicament[7], jusqu’à des applications de haute technologie comme le synchrotron wiggler, des aimants utilisés dans des accélérateurs de particules et des laser à électrons libres.

• Une suspension électrodynamique utilisant des aimants disposés en réseau de Halbach peut supporter un véhicule en mouvement sans asservissement électronique. Ce type de réseau est un composant essentiel de la voie de type en:Inductrack pour véhicule à sustentation magnétique de type maglev[8] et le système de lancement de fusée basé sur l'Inductrack[9] où le réseau de Halbach repousse des boucles de fil qui constituent la voie, après que le train ait été propulsé a une vitesse suffisante pour sa sustentation.

Distribution de flux sur un aimant de réfrigérateur

L'exemple le plus simple d'un aimant a flux unilatéral est un aimant de réfrigérateur. Ils sont généralement composé de poudre de ferrite dans un liant plastique ou élastomère. L'aimant extrudé est exposé à un champ tournant donnant aux particules magnétiques une magnétisation qui conduit à un flux unilatéral. Cette distribution accroit la force de maintien de l'aimant lorsqu'il est placé sur une surface perméable comparé à un aimant utilisant le même composé mais magnétisé de manière uniforme.

Diagramme schématique d'un laser à électrons libres

Étendre cette conception et ajouter une plaque supérieure donne un aimant wiggler, utilisé dans les synchrotrons et les laser à électrons libres. Les aimants Wiggler font osciller un faisceau d'électrons perpendiculairement au champ magnétique. Lors de leur accélération, les électrons irradient de l'énergie électromagnétiques dans leur axe, et comme ils interagissent avec la lumière émise, les photons le long de la ligne sont émis en phase, résultant en un faisceau lumineux monochromatique et cohérent similaire à celui d'un laser.

La disposition montrée ci-dessus est généralement dénommée "Halbach wiggler". Les vecteurs de magnétisation dans les plaques magnétisées tournent chacun dans une direction opposée; ci-dessus, le vecteur magnétique de la plaque supérieure tourne dans le sens des aiguilles d'une montre et le vecteur de magnétisation de la plaque inférieure tourne dans le sens trigonométrique. Cette conception est choisie pour que les composants x du champ magnétique des plaques s'annulent et que les composants y se renforcent et la valeur du champ est donnée par

${\displaystyle H_{y}\approx \cos(kx)}$

ou k est le wavenumber de la plaque magnétique donné par l'espacement entre les blocs magnétiques ayant le même vecteur.

• Des aimants disposés en réseau de Halbach peuvent être utilisés dans des freins magnétiques a plateau ou a ailette[10]^,[11]^,[12]

Schéma d'un réseau de Halbach construit avec une série de barres magnétiques.

Disposition à engrenages égaux pour un réseau de Halbach variable.

Une série de barres magnétiques, magnétisés perpendiculairement à leurs axes, peut être disposée en réseau de Halbach. Si chaque barre est ensuite tournée alternativement de 90°, le champ résultant passe d'une côté du plan à l'autre, comme montré de manière simplifiée dans le schéma.

Cette disposition permet en pratique au champ d'être allumé ou éteint dessus ou dessous le plan des barres suivant le rotation de celles-ci. Un tel dispositif est un système mécanique permettant de faire varier un champ sans avoir besoin de puissance électrique. Une étude détaillée de cette disposition a montré que chaque barre était soumise a un fort couple de la part des barres voisines et qu'un blocage mécanique était requis[13]. Une solution simple et efficace est d'installer des engrenages sur chaque barre de façon à obtenir une rotation alternative comme montré sur le schéma.

Ces structures cylindriques sont utilisées dans des équipements tels que les moteurs sans balais, les coupleurs magnétiques et les cylindres à haut flux. Les moteurs sans balais et les coupleurs magnétiques utilisent des dispositions multipôles :

• Les moteurs sans balais utilisent typiquement des dispositions cylindriques dans lesquelles le flux est confiné au centre du trou (telle que k = 4 au-dessus, un rotor à six pôles) avec les bobinages installés dans le trou. Une telle conception de moteur qui fait écran à son propre champ magnétique a un meilleur rendement et produit un couple supérieur à une disposition conventionnelle.
• Les coupleurs magnétiques transmettent un couple au travers d'une barrière transparente aux champs magnétiques (soit la barrière est amagnétique soit elle n'est pas affectée par le champ magnétique appliqué), par exemple au travers de containers scellés ou d'appareils à pression. Le coupleur optimal est construit avec une paire de cylindres coaxiaux emboités avec des flux magnétiques contraires +k and −k, car cette configuration est le seul système ou une cylindre de longueur infinie peut transmettre un couple[16]. À l'état énergétique minimal, le flux externe du cylindre intérieur est exactement le même que le flux interne du cylindre extérieur. Tourner un cylindre relativement à l'autre rétablit le couple.
• Des paliers électrodynamiques avec un ou plusieurs réseaux de Halbach fermés concentriques à l'arbre assurent le centrage d'une masse tournante sans asservissement électronique.

Champ uniforme dans un cylindre de Halbach

Pour le cas particulier ou k = 2, le champ est uniforme et donné par

${\displaystyle H=M_{r}\ln \left({\frac {R_{\text{o}}}{R_{\text{i}}}}\right){\widehat {y}},}$

ou les rayons des cylindre intérieur et extérieur sont respectivement R_i and R_o . H est dans la direction y. Ceci est la disposition la plus simple du cylindre de Halbach, et on peut voir que si le ratio entre le rayon extérieur et le rayon intérieur est plus grand que e, le flux dans la cavité dépasse la rémanence du matériau magnétique utilisé pour fabriquer le cylindre. Cependant, des précautions sont nécessaires pour éviter de créer un champ qui dépasse la coercibilité des aimants permanent utilisés car cela pourrait conduire à la démagnétisation du cylindre et à produire un champ magnétique beaucoup plus faible que prévu[17]^,[18].

Trois dispositions (A) (B) (C) produisant des champs magnétiques uniformes dans leur noyau

Cette disposition cylindrique est seulement un type de conception qui produit un champ uniforme dans une cavité interne à un réseau de Halbach fait avec des aimants permanents. Il existe d'autres types de conceptions incluant des formes en coin, proposées par Abele and Jensen, dans lesquels des 'coins' en matériau magnétique sont disposés pour fournir un champ uniforme à l'intérieur des cavités comme montré.

La direction de la magnétisation des 'coins' en (A) peut être calculée en utilisant un jeu de règles donné par Abele et permet une grande liberté dans la forme de la cavité. Un autre type de disposition est le 'mangle' magnétique (B), proposé par Coey et Cugat[19]^,[20], dans lequel des barres uniformément magnétisées sont disposées de manière à créer un cylindre de Halbach, comme montré dans la conception à 6 barres. Cette disposition améliore largement l'accès à la zone où le champ est uniforme, au prix d'un champ de taille plus modeste que dans une disposition cylindrique (bien que cette zone puisse être agrandie en augmentant le nombre de barres). Tourner les barres l'une par rapport à l'autre offre de nombreuses possibilités d'ajustement y compris la possibilité d'avoir un champ variable et des configurations dipolaires. On peut voir que les conceptions montrées en (A) et (B) sont étroitement liées au cylindre de Halbach k = 2. D'autre dispositions très simples pour un champ uniforme comprennent des aimants séparés par des éléments de recirculation en fer doux, comme montré dans la figure (C).

Dans les dernières années, ces dipôles de Halbach ont été utilisés pour conduire des expériences de bas champ NMR[21]. Comparé aux géométries à aimants permanents (Bruker Minispec) disponibles dans le commerce, elles offrent, comme expliqué ci-avant une grande cavité tout en maintenant un champ relativement homogène.

Les cylindres de Halbach donnent un champ statique. Mais les cylindres peuvent être encastrés, et en tournant l'un par rapport à l'autre, il est possible d'ajuster et d'annuler le champ[22]. Comme le champ à l'extérieur d'un cylindre est faible, Il n'y a pratiquement pas d'effort nécessaire pour orienter un cylindre par rapport à l'autre.

Lévitation magnétique utilisant un réseau de Halbach plan et des bobinages concentriques