Modelo de cuarks

Mesones de espín 0, en forma de noneto.

La clasificación del camino de octeto se nombra después de los siguientes hechos. Si se toman tres sabores de cuarks, entonces los cuarks se encuentran en una representación fundamental, de 3 (llamados tripletes) sabores SU(3). Los anticuarks se encuentran en una representación compleja conjugada 3^*. Los nueve estados (noneto) hechos de un par pueden descomponerse en una representación trivial, 1 (llamado un simple), y la representación adjunta, 8 (llamado octeto). La notación para esta descomposición es:

${\displaystyle 3\otimes 3^{*}=8+1}$

La primera figura muestra la aplicación de esta descomposición de los mesones. Si la simetría de sabor fuera exacta, entonces todos los nueve mesones podrían tener la misma masa. El contenido físico de la teoría incluye la consideración de la ruptura de la simetría inducida por las diferencias de las masas de los cuarks y consideraciones de la mezcla entre varios múltiples (tales como el octeto y un simple). La división entre η y η' es más larga que la que el modelo de cuarks puede acomodar — un hecho llamado el rompecabezas η-η'. Esto se resuelve por instantones (véase el artículo del vacío QCD).

Mesones de espín 1 en forma de noneto.

Los mesones son hadrones con número bariónico cero. Si un par cuark-anticuark está en un estado de momento orbital angular L y tiene un espín S, entonces:

• ${\displaystyle |L-S|\leq J\leq L+S}$, donde ${\displaystyle S=0}$ o ${\displaystyle 1}$.
• ${\displaystyle P=(-1)^{L+1}}$, donde el "1" en el exponente proviene de la paridad intrínseca en el anticuark.
• ${\displaystyle C=(-1)^{L+S}}$ para mesones que no tienen carga eléctrica. Los mesones neutros tienen valor indefinido de C.
• Para el estado isospín ${\displaystyle I=1}$ y ${\displaystyle 0}$, se puede definir un nuevo número cuántico multiplicativo llamado paridad G tal que ${\displaystyle G=(-1)^{I+L+S}}$.

Evidentemente, si ${\displaystyle P=(-1)^{J}}$ (llamado estado de paridad natural), entonces ${\displaystyle S=1}$ y, por lo tanto, ${\displaystyle PC=1}$. Todos los otros números cuánticos se denominan exóticos, como en el estado 0^--.

El S=1/2 de un campo octeto bariónico

Dado que los cuarks son fermiones, el teorema estadística-espín implica que la función de onda de un barión deba ser antisimétrica en un intercambio de cuarks. Esa función de onda antisimétrica se obtiene al hacerla totalmente antisimétrica en color y simétrica en sabor, espín y las coordenadas espaciales conjuntamente. Con tres sabores, la descomposición en sabores es ${\displaystyle 3\otimes 3\otimes 3=10_{S}+8_{M}+8_{M}+1_{A}}$. El decupleto es simétrico en sabor, el singlete antisimétrico y los dos octetos tienen simetría mixta. Por tanto, las partes de espín y de espacio de los estados se fijan para momento orbital angular dado.

El S=3/2 decupleto bariónico.

Es útil a veces pensar en el estado base de los cuarks como seis estados de tres sabores y dos espines por cada sabor. Esta simetría aproximada se llama sabor-espín SU(6). En estos términos, la descomposición es:

${\displaystyle 6\otimes 6\otimes 6=56_{S}+70_{M}+70_{M}+20_{A}}$.

Los 56 estados con combinaciones de simetría de espín y sabor se descomponen, bajo el SU(3) de sabor, en

56 = 10^3/2 + 8^1/2

donde el superíndice denota el espín S del barión. Dado que esos estados son simétricos en espín y en sabor, también deben ser simétricos en el espacio —una condición que se satisface fácilmente al hacer el momento angular orbital ${\displaystyle L=0}$. Estos son los bariones en el estado base. Los bariones octetos son n, p, Σ^0,±, Ξ^0,-, Λ. Los bariones decupletes son Δ^0,±,++, Σ^0,±, Ξ^0,-, Ω^-. El mezclado de bariones, la separación de masas dentro de y entre los multipletes y los momentos magnéticos son algunas de las otras cantidades que el modelo predice exitosamente.

Mientras que el modelo de cuarks se obtiene como una derivación de la cromodinámica cuántica, la estructura de los hadrones es más complicada de lo que modelo permite. La función de onda completa de cualquier hadrón debe incluir pares de cuarks virtuales y pares de gluones virtuales. También, puede haber hadrones que queden fuera del modelo de cuarks. Entre estos, están los glueballs o bolas de gluones (que contienen un gluón de valencia), híbridos (que contienen cuarks de valencia y también gluones) y estados multicuark (como los mesones tetracuarks, que contienen dos pares cuark-anticuark y partículas de valencia, o el barión pentacuark, que contiene cuatro cuarks y un anticuark en la valencia). Estos pueden ser exóticos, en los cuales los números cuánticos no pueden encontrarse en los modelos de cuarks (por ejemplo, los mesones con P=(-1)^J y PC=-1) o normales. Para leer más sobre estos estados, véase el artículo sobre hadrones exóticos.^{[cita requerida]}

• barión
• cromodinámica cuántica
• hadrón
• mesón
• partículas subatómicas
• quark
• sabor (física)

• Lie algebras in particle physics; Howard Georgi. ISBN 0-7382-0233-9
• The quark model; J.J.J. Kokkedee.
• Particle data group: the quark model; S. Eidelman et al, Physics Letters B 592, 2004, p 1
• MISN-0-282: SU(3) and the quark model (PDF file) by J. Richard Christman for Project PHYSNET.