Centre de masse d'une plaque homogène

Le centre de gravité d'un triangle est à l'intersection de ses médianes

Si la plaque homogène a la forme d'un triangle, son centre de masse correspond à l'intersection des médianes. C'est donc aussi l'isobarycentre des sommets. Cette situation est assez singulière pour être signalée.

Tout polygone peut se découper en triangles, et tout triangle peut se découper en triangles rectangles

En général, le centre de masse d'une plaque homogène polygonale ne coïncide pas avec l'isobarycentre de ses sommets. Par contre, tout polygone peut se découper en triangles, on peut donc déterminer aisément le centre de gravité de chaque sous-partie.

Centre de gravité d'un triangle rectangle

Par ailleurs, tout triangle peut se décomposer en deux triangles rectangles : il suffit donc considérer une hauteur de ce triangle. Le centre de gravité d'un triangle rectangle se trouve au tiers des côtés de l'angle droit. Cette propriété facilite le calcul.

Si la plaque homogène possède un axe de symétrie alors le centre de masse est situé sur cet axe. Par corollaire, à partir de deux axes de symétrie, le centre de masse se trouve à leur intersection.

Si la plaque homogène est invariante par rotation d'angle non trivial, son centre de masse est confondu avec son centre de rotation. En particulier, si la plaque homogène possède un centre de symétrie c'est aussi son centre de masse.

Le centre de masse d'un parallélogramme est donc l'intersection de ses diagonales. Le centre de masse d'un cercle ou d'un ellipse coïncide avec leur centre.

Une plaque homogène composée de deux plaques ${\displaystyle P_{1}}$ et ${\displaystyle P_{2}}$ de centres de masse respectifs ${\displaystyle G_{1}}$ et ${\displaystyle G_{2}}$ a pour centre de masse le barycentre des points ${\displaystyle G_{1}}$ et ${\displaystyle G_{2}}$ pondérés par les aires des plaques ${\displaystyle P_{1}}$ et ${\displaystyle P_{2}}$.

Une plaque homogène composée d'une plaque ${\displaystyle P}$, de centre de masse ${\displaystyle G}$ et d'aire ${\displaystyle a}$, de laquelle a été ôtée une plaque ${\displaystyle P_{1}}$ de centre de masse ${\displaystyle G_{1}}$ et d'aire ${\displaystyle a_{1}}$ a pour centre de masse le barycentre des points ${\displaystyle G}$ et ${\displaystyle G_{1}}$ pondérés par les réels ${\displaystyle a}$ et ${\displaystyle -a_{1}}$.

Le centre de masse d'une plaque polygonale peut donc être déterminée en découpant le polygone en triangles, en construisant le centre de masse ${\displaystyle G_{i}}$ de chaque triangle et en calculant chacune de leurs aires ${\displaystyle a_{i}}$, le centre de masse est alors le barycentre du système pondéré ${\displaystyle {(G_{i},a_{i})}}$. On verra dans les exemples que l'on peut même se passer du calcul des aires en utilisant des propriétés d'alignement.

La plaque en forme de L est formée de deux rectangles de centres ${\displaystyle G_{1}}$ et ${\displaystyle G_{2}}$ et d'aire ${\displaystyle a_{1}}$ et ${\displaystyle a_{2}}$. Le centre de masse de la plaque est donc le barycentre de ${\displaystyle {(G_{1},a_{1})(G_{2},a_{2})}}$, il est situé entre ${\displaystyle G_{1}}$ et ${\displaystyle G_{2}}$ et vérifie :

${\displaystyle \mathrm {G_{1}G} ={\frac {a_{2}}{a_{1}+a_{2}}}\mathrm {G_{1}G_{2}} }$.

Dans le dessin ci-dessous, le petit rectangle est deux fois plus petit que le grand, la distance ${\displaystyle G_{1}G}$ est donc égale au tiers de la distance ${\displaystyle G_{1}G_{2}}$.

On remarque que le point ${\displaystyle G}$ est aligné avec ${\displaystyle G_{1}}$ et ${\displaystyle G_{2}}$. Cette propriété permet d'éviter le calcul des aires : il suffit d'imaginer deux découpages différents de la plaque. Le point ${\displaystyle G}$ étant situé sur la droite ${\displaystyle (G_{1}G_{2})}$ tout comme sur la droite ${\displaystyle (G_{3}G_{4})}$, il correspond alors au point d'intersection de ces deux droites. Cela est facilement réalisable pour la plaque en L car elle peut être découpée en deux rectangles de deux manières différentes.

• 
  Centre de masse après un premier découpage.
• 
  Centre de masse selon les deux découpages.

Centre de masse d'un quadrilatère quelconque.

La plaque peut être découpée suivant une diagonale en deux triangles dont les centre de masse ${\displaystyle G_{1}}$ et ${\displaystyle G_{2}}$ sont aisés à construire. Le centre de masse de la plaque est alors aligné avec ces deux points.

Un autre découpage de la plaque suivant l'autre diagonale fournit un autre alignement.

Le centre de masse est alors le point d'intersection des droites ${\displaystyle (G_{1}G_{2})}$ et ${\displaystyle (G_{3}G_{4})}$. On remarque que ce point ne coïncide pas avec l'isobarycentre des sommets qui serait le milieu des milieux des diagonales.

Le théorème de Wittenbauer fournit une construction simple du centre de masse d'un quadrilatère comme centre du parallélogramme de Wittenbauer. Il permet en outre de trouver la relation existant entre le point d'intersection ${\displaystyle I}$ des diagonales, le centre de masse ${\displaystyle G}$ et l'isobarycentre ${\displaystyle M}$ des quatre sommets :

${\displaystyle {\overrightarrow {IG}}={\frac {4}{3}}{\overrightarrow {IM}}}$

Centre de masse d'un torque.

Une plaque homogène en forme de torque est constituée d'un disque de centre ${\displaystyle O}$ de rayon ${\displaystyle R}$ dans lequel a été découpé un disque de centre ${\displaystyle O_{1}}$ et de rayon ${\displaystyle r}$ tangent au premier disque. Les surfaces des plaques sont proportionnelles au carré des rayons. Le centre de masse du torque est alors le barycentre du système ${\displaystyle {(O,R^{2}),(O_{1},-r^{2})}}$. On a donc

${\displaystyle {\overrightarrow {\mathrm {OG} }}=-{\frac {r^{2}}{\mathrm {R} ^{2}-r^{2}}}{\overrightarrow {\mathrm {OO} }}_{1}}$

Dans le dessin ci-contre, le rayon du petit cercle est deux fois plus petit que le rayon du grand, les points ${\displaystyle O_{1}}$, ${\displaystyle O}$ et ${\displaystyle G}$ sont alignés dans cet ordre et ${\displaystyle \mathrm {OG} ={\frac {1}{3}}\mathrm {OO} _{1}={\frac {1}{6}}\mathrm {R} }$.

Trapèze

Centre de masse d'un trapèze quelconque.

Le centre de masse d'un trapèze de bases ${\displaystyle a>b}$ et de hauteur ${\displaystyle h}$ est situé sur la médiane joignant les deux bases et à une distance de la grande base égale à ${\displaystyle {\frac {h}{3}}\times {\frac {a+2b}{a+b}}}$. C'est le barycentre des milieux ${\displaystyle I_{a}}$ et ${\displaystyle I_{b}}$ pondérés respectivement par ${\displaystyle 2a+b}$ et ${\displaystyle 2b+a}$.

Polygone

Si un polygone simple a pour sommets les points ${\displaystyle A_{0},A_{1},...,A_{n}=A_{0}}$ et si ${\displaystyle A_{i}}$ a pour coordonnées ${\displaystyle (x_{i},y_{i})}$, alors les coordonnées de ${\displaystyle G}$ sont données par les formules

${\displaystyle x={\frac {\displaystyle {\sum _{i=0}^{n-1}}(x_{i}+x_{i+1})(x_{i}y_{i+1}-y_{i}x_{i+1})}{3\displaystyle {\sum _{i=0}^{n-1}}(x_{i}y_{i+1}-y_{i}x_{i+1})}}}$,

${\displaystyle y={\frac {\displaystyle {\sum _{i=0}^{n-1}}(y_{i}+y_{i+1})(x_{i}y_{i+1}-y_{i}x_{i+1})}{3\displaystyle {\sum _{i=0}^{n-1}}(x_{i}y_{i+1}-y_{i}x_{i+1})}}}$.

Secteur circulaire

Centre de masse d'un secteur circulaire.

Le centre de masse d'un secteur circulaire d'angle 2${\displaystyle \alpha }$ (en radian) et de rayon ${\displaystyle \mathrm {R} }$ est situé sur la bissectrice de l'angle et à une distance du centre égale à ${\displaystyle {\frac {2\mathrm {R} \sin \alpha }{3\alpha }}}$.

Si l'on note ${\displaystyle s}$ la corde et ℓ l'arc du secteur angulaire, le centre de masse est à une distance du centre égale à ${\displaystyle {\frac {2}{3}}{\dfrac {\mathrm {R} s}{\ell }}}$

Parabole

Le centre de masse d'un plaque en forme de parabole de hauteur ${\displaystyle h}$ est sur l'axe de symétrie de la parabole et à une distance du sommet égale à ${\displaystyle 3h/5}$

De manière plus générale, le centre de masse d'une section de parabole est située au 3/5 de la flèche en partant du sommet.

• 
  Centre de masse d'une portion de parabole symétrique.
• 
  Centre de masse d'une portion de parabole non symétrique.

• Gieck, Formulaire technique, 11^e édition, Dunod, 2013 (ISBN 9-782100592982)

• Barycentre (physique), Centre de gravité
• Barycentre (géométrie euclidienne)

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