Ordre d'interférence

En optique physique, l’ordre d'interférence (souvent noté p) est un nombre réel défini comme le quotient de la différence de marche par la longueur d'onde. En particulier, aux points de maximum d'intensité, ce nombre est un entier, et aux points de minimum d'intensité, c'est un semi-entier. L'ordre d'interférence permet ainsi de désigner le numéro d'une frange dans une figure d'interférence.

Figure d'interférence d'une lampe à vapeur de cadmium générée par un interféromètre de Fabry-Pérot. Les cercles bleus sont les maxima d'intensité, ici avec p=1 et p=2.

Définition

Le quotient ${\frac {\delta (M)}{\lambda }}$ défini en un point M de la figure d'interférence comme le quotient de la différence de chemin optique (ou différence de marche si n=1) δ(M) en ce point par la longueur d'onde, permet de déterminer si une interférence est constructive ou non.

Plus ce quotient est proche d'un entier, plus l'interférence est constructive, et plus il y a d'intensité lumineuse. Lorsque le quotient prend une valeur entière, elle est notée p, et indique que l'interférence est constructive avec un maximum local d'intensité[1]. Lorsque le quotient prend une valeur demi-entière, soit $p+{\frac {1}{2}}={\frac {\delta (M)}{\lambda }}$ , l'interférence est dite destructive résultant en un minimum d'intensité[2].

Le terme d'ordre d'interférence est dérivé de la formule de l'intensité de deux ondes cohérentes, d'intensité I₁ et I₂, avec une différence de marche de ΔL entre elles et de longueur d'onde λ, interférant entre elles :

I=I_{1}+I_{2}+2{\sqrt {I_{1}I_{2}}}\cos {\left(2\pi {\frac {\Delta L}{\lambda }}\right)}

[2].

Où le maximum d'intensité est obtenu pour des valeurs entières de ${\frac {\Delta L}{\lambda }}$ puisque le cosinus sera égal à l'unité dans ce cas, les minima d'intensité étant pour les valeurs demi-entières, le cosinus étant alors égal à -1.

Utilisation

En cristallographie, l'ordre d'interférence est utilisé dans la condition de Bragg comme suit :

2d\sin {(\theta _{n})}=n\lambda

[3].

Où d est la distance entre les plans atomiques du cristal, θ_n l'angle d'incidence de la lumière, λ sa longueur d'onde et n est l'ordre d'interférence.

Les ordres d'interférences permettent par ailleurs de définir l'interfrange d'une figure d'interférence, qui est l'écart entre deux extrema d'intensité, c'est-à-dire entre deux ordres entiers ou semi-entiers consécutifs[4].

En lumière blanche

Frange achromatique

La position de la frange centrale à p = 0 ne dépend pas de la longueur d'onde. Dans le cas d'ondes polychromatiques qui interfèrent entre elles, cela implique que la frange d'ordre zéro est la même pour toutes les longueurs d'onde. On nomme cette frange la « frange blanche » ou « frange achromatique »[5].

Blanc d'ordre supérieur

Figure d'interférence générée par un interféromètre de Michelson présentant du « blanc d'ordre supérieur ». La frange achromatique est bien visible au centre. Comme p dépend de la longueur d'onde, p=1 n'est pas le même pour toutes les longueurs d'onde de la lumière blanche.

Les interférences n'ont lieu que pour des ondes cohérentes spatialement (les sources doivent être ponctuelles) et temporellement, c'est-à-dire dont les longueurs d'onde sont identiques ou très proches. Dans le cas des faisceaux polychromatiques et plus particulièrement de la lumière blanche qui est un continuum de longueurs d'onde, chaque longueur d'onde crée sa propre figure d'interférence puisqu'elle n'interfère pas avec les ondes de longueur d'onde voisine. Selon les longueurs d'onde, les interfranges, c'est-à-dire la distance entre deux ordres d'interférence, varient et finissent par se recouvrir

Ainsi comme $\lambda _{bleu}<\lambda _{rouge}$ on a $p_{bleu}>p_{rouge}$ et des irisations apparaissent sur la figure d'interférence.

Au-delà de ces franges irisées apparaît le « blanc d'ordre supérieur », un lieu où suffisamment de franges de longueurs d'onde différentes se recouvrent pour que la figure paraisse blanche à l’œil nu[6]^,[7].

La décomposition du blanc d'ordre supérieur à l'aide d'un spectroscope par exemple, permet de faire apparaître un spectre particulier nommé « spectre cannelé », composé de raies sombres et brillantes assez espacées qui sont appelées « cannelures »[7].

Notes et références

Taillet, Febvre et Villain 2009, p. 355
Taillet 2006, p. 64-66
Taillet, Febvre et Villain 2009, p. 955
Chartier 1997, p. 324
Chartier 1997, p. 327
Taillet 2006, p. 83
Chartier 1997, p. 328

Bibliographie

Richard Taillet, Pascal Febvre et Loïc Villain, Dictionnaire de physique, De Boeck, coll. « De Boeck Supérieur », novembre 2009, 754 p.
Richard Taillet, Optique physique : Propagation de la lumière, Bruxelles/Paris, De Boeck, coll. « De Boeck Supérieur », août 2006, 323 p. (ISBN 2-8041-5036-4 et 978-2-8041-5036-5, lire en ligne)
Germain Chartier, Manuel d'optique, Paris, Hermes, octobre 1997, 683 p. (ISBN 2-86601-634-3)

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[1] Taillet, Febvre et Villain 2009, p. 355

[opt_phys-2] Taillet 2006, p. 64-66

[3] Taillet, Febvre et Villain 2009, p. 955

[4] Chartier 1997, p. 324

[5] Chartier 1997, p. 327

[6] Taillet 2006, p. 83

[Chartier_p328-7] Chartier 1997, p. 328