Loi de Cantor

Le support de la loi de Cantor est l'ensemble de Cantor qui est l'intersection de la suite infinie d'ensembles :

${\displaystyle {\begin{aligned}C_{0}=&[0,1]\\C_{1}=&[0,1/3]\cup [2/3,1]\\C_{2}=&[0,1/9]\cup [2/9,1/3]\cup [2/3,7/9]\cup [8/9,1]\\C_{3}=&[0,1/27]\cup [2/27,1/9]\cup [2/9,7/27]\cup [8/27,1/3]\cup \\&[2/3,19/27]\cup [20/27,7/9]\cup [8/9,25/27]\cup [26/27,1]\\C_{4}=&\cdots .\end{aligned}}}$

La loi de Cantor est l'unique loi de probabilité μ pour laquelle, sur toute union d'ensembles C_t, pour t ∈ {0,1,2,...} , la loi est uniforme sur chacun des 2^t ensembles de C_t :

${\displaystyle \mu (C_{t}^{i})=2^{-t}\quad {\text{ si }}\quad C_{t}=\bigcup _{i=1}^{2^{t}}C_{t}^{i}}$.

Cette loi de Cantor est parfois précisée : « loi de Cantor sur [0, 1] ». Elle peut être définie de la même manière sur l'intervalle [–1,1], ce qui en fait une loi centrée.

Il est aisé de remarquer, par symétrie, que l'espérance d'une variable aléatoire X de loi de Cantor est : ${\displaystyle \mathbb {E} [X]={\frac {1}{2}}}$. Les moments centrés d'ordre impair sont tous nuls.

Donnons un calcul pour la variance. Pour l'ensemble C₁ ci-dessus, soit Y=0 si ${\displaystyle X\in \left[0,{\frac {1}{3}}\right]}$ et Y=1 si ${\displaystyle X\in \left[{\frac {2}{3}},1\right]}$. Ceci s'écrit à l'aide d'une indicatrice : ${\displaystyle Y=1_{\left[{\frac {2}{3}},1\right]}(X)}$. Alors :

${\displaystyle {\begin{aligned}\operatorname {var} (X)&=\mathbb {E} (\operatorname {var} (X\mid Y))+\operatorname {var} (\mathbb {E} (X\mid Y))\\&={\frac {1}{9}}\operatorname {var} (X)+\operatorname {var} \left\{{\begin{matrix}1/6&{\mbox{avec probabilité}}\ 1/2\\5/6&{\mbox{avec probabilité}}\ 1/2\end{matrix}}\right\}\\&={\frac {1}{9}}\operatorname {var} (X)+{\frac {1}{9}}.\end{aligned}}}$

De ceci, on obtient : ${\displaystyle \operatorname {var} (X)={\frac {1}{8}}.}$

Des formules pour tout moment d'ordre pair peuvent être obtenues en obtenant tout d'abord les cumulants[1] :

${\displaystyle \kappa _{2n}={\frac {2^{2n-1}(2^{2n}-1)B_{2n}}{n\,(3^{2n}-1)}},}$

où B_2n est le 2n-ième nombre de Bernoulli.

La loi de Cantor est la loi du nombre aléatoire Z, compris entre 0 et 1, obtenu en tirant au hasard les chiffres de son développement triadique de la manière suivante : les chiffres sont indépendants et valent 0 ou 2 avec probabilité 0,5.

Nota : si ces chiffres étaient indépendants et uniformément distribués sur l'ensemble {0,1,2}, Z suivrait la loi uniforme entre 0 et 1.

Plus précisément, soit ${\displaystyle \omega \in ]0,1[=\Omega }$, l'intervalle Ω étant muni de la mesure de Lebesgue, ce qui en fait l'espace de probabilité canonique. Pour ${\displaystyle k\geq 1}$, posons :

${\displaystyle X_{k}\left(\omega \right)=\left\lfloor 2^{k}\omega \right\rfloor -2\left\lfloor 2^{k-1}\omega \right\rfloor ,}$

de sorte que:

${\displaystyle \sum _{k\geq 1}{\dfrac {X_{k}\left(\omega \right)}{2^{k}}}=\omega .}$

On sait que, d'une part, la suite ${\displaystyle \left(X_{k}\left(\omega \right)\right)_{k\geq 1}}$ est la suite des chiffres du développement dyadique propre de ω, et que, d'autre part, ${\displaystyle \left(X_{k}\right)_{k\geq 1}}$ est une suite de variables de Bernoulli indépendantes de paramètre 0,5. Posons :

${\displaystyle Z\left(\omega \right)=\sum _{k\geq 1}{\dfrac {2X_{k}\left(\omega \right)}{3^{k}}}.}$

Alors

En effet,

${\displaystyle \{Z\in C_{t}^{i}\}\Leftrightarrow \{(X_{1},X_{2},\dots ,X_{t})=\varepsilon \}}$

où ${\displaystyle \varepsilon =(\varepsilon _{1},\varepsilon _{2},\dots ,\varepsilon _{t})}$ est une suite de 0 et de 1 bien choisie, de sorte que :

${\displaystyle \mu (C_{t}^{i})=\mathbb {P} (Z\in C_{t}^{i})=\mathbb {P} ((X_{1},X_{2},\dots ,X_{t})=\varepsilon )=2^{-t}.}$

De cette construction concrète, on peut déduire toutes les grandes propriétés de l'escalier de Cantor, via des arguments probabilistes : en particulier, la loi forte des grands nombres entraîne que la loi de Cantor et la mesure de Lebesgue sont étrangères, bien que la loi de Cantor soit, par ailleurs, diffuse. Ces propriétés de la loi de Cantor se traduisent par la continuité de l'escalier de Cantor (la loi de Cantor est diffuse) et la nullité (presque partout) de la dérivée de l'escalier de Cantor (car la loi de Cantor est étrangère à la mesure de Lebesgue).

Démonstration

Pour ${\displaystyle \omega \in ]0,1[=\Omega }$, et pour ${\displaystyle k\geq 1}$, posons :

${\displaystyle Y_{k}\left(\omega \right)=\left\lfloor 3^{k}\omega \right\rfloor -3\left\lfloor 3^{k-1}\omega \right\rfloor .}$

Alors la suite ${\displaystyle \left(Y_{k}\left(\omega \right)\right)_{k\geq 1}}$ est la suite des chiffres du développement triadique propre de ω, et , d'autre part, si ${\displaystyle \Omega }$ est muni de la mesure de Lebesgue ${\displaystyle \mathbb {P} }$, ${\displaystyle \left(Y_{k}\right)_{k\geq 1}}$ est une suite de variables aléatoires, uniformes sur ${\displaystyle \{0,1,2\},}$ indépendantes. Notons f₀ (ω), quand elle existe, la fréquence asymptotique du chiffre 0 dans le développement triadique de ω :

${\displaystyle f_{0}(\omega )=\lim _{n}{\tfrac {1}{n}}\,\#\{k|1\leq k\leq n\ {\textrm {et}}\ Y_{k}\left(\omega \right)=0\},}$ et posons ${\displaystyle A_{p}=\left\{\omega \in \Omega \,\left|\ f_{0}(\omega )=1/p\right.\right\}.}$ Ainsi ${\displaystyle \mathbb {P} \left(A_{3}\right)=1,\ \mathbb {P} _{Z}\left(A_{2}\right)=1,}$

par application de la loi forte des grands nombres aux deux suites i.i.d. ${\displaystyle \left(Y_{k}\right)}$ et ${\displaystyle \left(X_{k}\right)}$. Comme ${\displaystyle A_{3}\cap A_{2}=\emptyset ,}$ on a ${\displaystyle \mathbb {P} \left(A_{2}\right)=0,\ \mathbb {P} _{Z}\left(A_{3}\right)=0,}$ donc ${\displaystyle \mathbb {P} }$ et ${\displaystyle \mathbb {P} _{Z}}$ sont étrangères. Par ailleurs, si ${\displaystyle 0\leq x\leq 1,}$ et si ${\displaystyle \varepsilon =(\varepsilon _{1},\varepsilon _{2},\dots )}$ est la suite des chiffres du développement triadique propre de x, alors, pour ${\displaystyle t\geq 1,}$

${\displaystyle \mathbb {P} \left(Z=x\right)\leq \mathbb {P} \left(2X_{k}=\varepsilon _{k},\ \forall k\leq t\right)\leq \ 2^{-t},}$

donc ${\displaystyle \mathbb {P} _{Z}}$ est diffuse.

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