Théorie des systèmes dynamiques

L'étude du comportement des équations différentielles est à l'origine des systèmes dynamiques. Les questions qui surgissent sont de plusieurs natures. Elles concernent :

• le comportement limite des solutions ;
• la stabilité des solutions par rapport aux conditions initiales ;
• la stabilité des solutions par rapport à des perturbations portant sur l'équation différentielle.

Le cas particulier des équations différentielles homogènes d'ordre 1 semble relativement simple. Elles se résument à la donnée d'un champ de vecteurs sur un ouvert d'un espace vectoriel réel, dont on cherche les courbes dites intégrales. L'étude des champs de vecteurs a un impact en géométrie différentielle.

L'itération consiste à considérer les composées successives ${\displaystyle f^{n}}$ d'une certaine application continue ${\displaystyle f}$. Les puissances sont en général positives, mais peuvent être négatives lorsque l'inverse de ${\displaystyle f}$ est défini. L'étude porte essentiellement sur ses propriétés limites.

C'est à la suite des travaux d'Henri Poincaré sur la stabilité du Système Solaire qu'un intérêt à l'itération d'applications continues s'est développé. À cette occasion, l'application de premier retour de Poincaré a été introduite. L'application de retour de Poincaré et son opération inverse, connue sous le nom de suspension, permettent de passer d'un champ de vecteurs au problème de l'itération d'une application et inversement.

On distingue habituellement :

• Un système dynamique continu : la donnée d'un espace topologique séparé X et d'une application continue ${\displaystyle f:X\rightarrow X}$, souvent un homéomorphisme ;
• Un système dynamique différentiable : la donnée d'une variété différentielle réelle X et d'une application différentiable ${\displaystyle f:X\rightarrow X}$, souvent un difféomorphisme (il est souvent supposé un degré de régularité) ;
• Un système dynamique complexe : la donnée d'une variété holomorphe X et d'une application holomorphe ${\displaystyle f:X\rightarrow X}$, qui peut être un biholomorphisme.

Le cas échéant, on accole l'adjectif compact pour signaler que X est supposé compact. L'étude d'un système dynamique différentiable et de ses particularités s'appelle la dynamique différentiable et l'étude d'un système dynamique holomorphe la dynamique holomorphe.

Si les homéomorphismes du cercle semblent être un cas d'étude simple, ils montrent bien au contraire la complexité des questions qui se posent. La classification des ${\displaystyle C^{1}}$-difféomorphismes dont la dérivée est à variation bornée est déterminée par un invariant appelé le nombre de rotation. Une recherche actuelle tend à généraliser ces résultats en dimension supérieure^{[citation nécessaire]}.

La théorie ergodique concerne l'étude des applications mesurables préservant une mesure donnée et de leur itération. Trouvant ses origines dans les interrogations du physicien Ludwig Boltzmann en 1871, elle s'est constituée véritablement comme domaine de recherche mathématique dans le tournant du XX^e siècle. L'introduction de la théorie de la mesure par Henri-Léon Lebesgue a permis d'introduire un cadre d'étude et d'élargir le domaine de questions d'analyse à des questions probabilistes. L'un des premiers grands théorèmes est le théorème ergodique de Birkhoff : sous de bonnes hypothèses, la moyenne dite spatiale d'un flot est égale à la moyenne dite temporelle le long d'une orbite donnée.

La théorie ergodique trouve des applications notamment en physique statistique, domaine actif de la recherche physique né des travaux de Boltzman sur les gaz classiques cinétiques.

On a coutume de distinguer :

• Un système dynamique mesurable : la donnée d'un espace mesurable X et d'une application mesurable ${\displaystyle f:X\rightarrow X}$, éventuellement admettant un inverse presque partout ;
• Un système dynamique mesuré : la donnée d'un espace mesuré X de mesure ${\displaystyle \mu }$ et d'une application mesurable ${\displaystyle f:X\rightarrow X}$ préservant la mesure ${\displaystyle \mu }$, éventuellement admettant un inverse presque partout qui préserve aussi la mesure ${\displaystyle \mu }$ ;
• Un système dynamique continu mesuré : la donnée d'un espace topologique X muni d'une mesure borélienne ${\displaystyle \mu }$, et d'une application continue ${\displaystyle f:X\rightarrow X}$ préservant la mesure ${\displaystyle \mu }$, éventuellement un homéomorphisme dont l'inverse préserve aussi la mesure ${\displaystyle \mu }$.

Les actions continues d'un groupe topologique sur un espace topologique peuvent être vues comme une généralisation des flots continus. Dans ce langage, un flot continu est une action continue du groupe additif R.

Pour les groupes topologiques localement compacts, l'existence d'une mesure de Haar permet d'inclure des méthodes de la théorie de la mesure. En particulier ont été formalisées des notions de moyennabilité.

En géométrie différentielle, l'intérêt porte sur l'étude des actions différentiables des groupes de Lie sur les variétés différentielles.

Quelle que soit sa nature (topologique, différentiable, mesurable, mesuré…), un système dynamique est la donnée conjointe :

• d'un espace des phases, c'est-à-dire une structure (espace mesurable, variété différentielle, ...) correspondant à l'ensemble de tous les états possibles du système considéré ;
• d'un paramètre usuellement appelé "temps", qui peut être discret (entiers naturels, entiers relatifs, groupe discret), continu (réels positifs, réels, groupe de Lie connexe)… ;
• d'une loi d'évolution.

La notion de stabilité a pour but de formaliser la propriété d'un système dynamique tel que le système reste proche d'un état dit d'équilibre (dans un sens à préciser et à quantifier).

Il existe des dizaines de types de stabilités différentes pour caractériser l'évolution d'un point vers son état stable. Les principaux types de stabilité sont abordés ici.

Soit un système autonome ${\displaystyle {\dot {x}}=f(x)}$ où ${\displaystyle f:D\to \mathbb {R} ^{n}}$ est une application supposée localement lipschitzienne sur ${\displaystyle D\subset \mathbb {R} ^{n}}$. On suppose que l'origine ${\displaystyle x=0}$ est un point d'équilibre du système qui satisfait ${\displaystyle f(0)=0\Rightarrow x=0\subset D}$.

Le point d'équilibre ${\displaystyle 0}$ du système ${\displaystyle {\dot {x}}=f(x)}$ est :

• stable au sens de Lyapunov si ${\displaystyle \forall \epsilon >0,\exists \delta (\epsilon )>0}$ tel que : ${\displaystyle \forall t>0,\left\|{x(0)}\right\|<\delta \Rightarrow \left\|{x(t)}\right\|<\epsilon }$ ;
• instable s'il n'est pas stable ;
• asymptotiquement stable si le point est stable et que ${\displaystyle \left\|{x(0)}\right\|<\delta \Rightarrow x(t)\to 0}$ quand ${\displaystyle t\to \infty }$ ;
• exponentiellement stable si le point est stable et que : ${\displaystyle \exists \alpha ,\beta >0}$ tel que ${\displaystyle \left\|{x(t)}\right\|<\alpha \cdot \left\|{x(0)}\right\|\cdot e^{-\beta t},\forall t>0}$.

La théorie du chaos est un ensemble de méthodes mathématiques apparaissant et dans les itérations d'applications continues et dans les questions de stabilité des équations différentielles, qui tend à mettre en valeur une sensibilité en la ou en les conditions initiales.

La suite logistique et le chat d'Arnold figurent parmi les exemples classiques relevant de la théorie du chaos. Cependant, l'exemple des systèmes dynamiques hyperboliques est plus représentatif des phénomènes chaotiques. Un modèle simple mais déjà présentant une dynamique assez riche est celui des difféomorphismes hyperboliques du tore (en toute dimension).

Les systèmes chaotiques présentent en général une très grande stabilité structurelle (en). Dit informellement, une perturbation portant non plus sur des conditions initiales mais sur la loi de transformation ne modifie pas en général la dynamique globale. C'est le cas par exemple des systèmes dynamiques hyperboliques.

Un outil central pour prouver qu'un système dynamique est chaotique est de faire usage des méthodes dites de codage ou de partitions de Markov (en).

Dans la culture populaire, la théorie du chaos se dit de toute structure sociale ou phénomène social dont on ne maitrise pas les causes ou le développement.

Dans les romans Jurassic Park et Le Monde perdu de Michael Crichton, c'est ce point de vue populaire qui est présenté par le mathématicien fictif Ian Malcolm.

• Robert Roussarie et Jean Roux, Des équations différentielles aux systèmes dynamiques, EDP Sciences, 2012 (présentation en ligne : vol. I et II)
• (en) John Hubbard et Beverly West, Differential Equations: A Dynamical Systems Approach
• (en) Robert L. Devaney, Introduction to Chaotic Dynamical Systems (second edition), Addison-Wesley, Redwood City, 1989
• A. El Jai, E. Zerrik et K. Ztot, Systèmes dynamiques. Analyse et contrôle des systèmes localisés, PUP, 2008 (ISBN 978-2-35412-025-2)
• A. El Jai, L. Afifi et E. Zerrik, Systèmes dynamiques II. Analyse régionale des systèmes linéaires distribués, PUP, 2008 (ISBN 978-2-35412-031-3)

Système dynamique (article doublon)

Systèmes dynamiques et équations différentielles

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