عدد كمي

يصف عدد الكم الرئيسي ${\displaystyle \,n}$ الغلاف الذي يوجد فيه الإلكترون في الذرة، وهو عدد صحيح أكبر من الصفر:

${\displaystyle \,n=1,\,2\,,3\,\ldots }$

تسمى تلك الأغلفة بحسب ترتيبها K,L,M... إلخ. تحسب معادلة شرودنجر طاقة الإلكترون في ذرة الهيدروجين، حيث يدور الإلكترون حول النواة (بروتون) واقعا تحت تـأثير مجالها الكهربي الكولومي، وتحدد طاقته:

${\displaystyle E_{n}=-{\frac {me^{4}}{8\varepsilon _{0}^{2}h^{2}}}\cdot {\frac {1}{n^{2}}}=-E_{\mathrm {R} }{\frac {1}{n^{2}}}}$

حيث:

طاقة ريدبرغ ${\displaystyle E_{\mathrm {R} }\approx 13{,}6\,\mathrm {eV} }$

بزيادة ${\displaystyle \,n}$ تزداد إثارة الذرة، أي يتخذ الإلكترون مستوى أعلى للطاقة في الذرة. وعندما تكون ${\displaystyle \,n}$ كبيرة، فتسمى «ذرة ريدبرج».

يميز عدد الكم المداري أو عدد الكم الثانوي ${\displaystyle l}$ شكل مدار الإلكترون في الذرة. يمكن لعدد الكم المداري اتخاذ أي عدد أقل من ${\displaystyle n}$:

${\displaystyle l=0,\,1,\,2\,\,\ldots <n}$

يطلق عليه التسمية «عدد كم العزم الزاوي»، حيث تكون «القيمة الذاتية» ${\displaystyle l(l+1)\hbar ^{2}}$ مساوية لمربع مؤثر العزم الزاوي ${\displaystyle {\hat {{\vec {l}}^{2}}}}$.

في الكتب والبحوث العلمية يرمز للحالات ${\displaystyle l}$ بحروف كتابية، ناتجة عن ترميز تاريخي فديم لخطوط طيف الهيدروجين، كالآتي:

• s ل ${\displaystyle l=0}$ (مثل: الحالة- s)
• p ل ${\displaystyle l=1}$
• d ل ${\displaystyle l=2}$
• f ل ${\displaystyle l=3}$
• g ل ${\displaystyle l=4}$

... وهكذا

كما تستخدم تلك الحروف لتمييز الموجات الجزئية في الفيزياء النظرية عند دراسة التشتت، ودراسة التفاعلات النووية وغيرها.

عدد الكم المغناطيسي ناتج عن العزم المداري للإلكترون في الذرة، ويرمز له بالرمز ${\displaystyle \,m_{l}}$ وهو يصف إتجاه مدار العزم المداري للإلكترون، فهو يعطي المُركِبة في الإتجاه z بوحدات ثابت بلانك المخفض ${\displaystyle \hbar }$. وتلك الُمركِبة لا يمكن أن تزيد عن «عدد الكم الثانوي» ${\displaystyle \,l}$، ويمكن أن يأخذ قيماً سالبة.

${\displaystyle m_{l}={\frac {L_{z}}{\hbar }}=-l,\,-(l-1),\,\ldots \,,(l-1),\,l.}$

وهي تسمى «عدد كم مغناطيسي» لأنها تعطي الإلكترون طاقة وضع إضافية عند تسليط مجال مغناطيسي عليه من الخارج في الإتجاه z (وهذا هو تأثير زيمان).

من خلال حركة الإلكترون ينشأ عزم مغناطيسي، وتبعاً لأكبر قيمة للمُركِبة المغناطيسية ${\displaystyle \,m_{l}=\pm l}$ في الإتجاه z يكون العزم المداري للإلكترون إما موازياً أو معكوساً بالنسبة لإتجاه المجال المغناطيسي الخارجي، وبالتالي يكتسب الإلكترون أعلى طاقة (في حالة التوازي)، أو أقل طاقة (في الحالة التعاكس)، وعندما تكون ${\displaystyle \,m_{l}=0}$ تصبح المُركِبة z للعزم المداري مساوية للصفر، ولا يكون لها تأثير على طاقة الإلكترون.

أنظر أيضا كمومية الاتجاه.

حيث يحدد متجه اللف المغزلي ${\displaystyle {\vec {s}}}$ للإلكترون عدد الكم المغزلي له:

${\displaystyle s={\tfrac {1}{2}}}$

فيمكن لمركبته في الاتجاه z أن تتخذ قيمتين وحيدتين:

${\displaystyle s_{z}=\pm {\tfrac {1}{2}}\hbar .}$

ومرتبط بها عدد كم مغزلي مغناطيسي ${\displaystyle m_{s}}$، الذي يحدد اتجاه عزمه المغناطيسي بالنسبة للاتجاه z (موازيا لاتجاه المجال المغناطيسي الخارجي أو في عكس اتجاهه):

${\displaystyle m_{s}={\frac {s_{z}}{\hbar }}=\pm {\tfrac {1}{2}}}$

حيث:${\displaystyle \hbar .}$ ثابت بلانك المخفض.